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*y*z\ 



d 2 u N ^ . _ d-u N m% 

 dxdz dydz 



que para abreviar la escritura, escribiremos de este modo: 



, „ du * .1 I" í/ 2 « N , , ov d-u N . 

 Wl = U -f £ -ÍX -t-— S— - 7 ox-* + 2S— — -oxoy , 

 í/x 2 L í/jc- í/x í/x J 



extendiéndose cada 1 á las tres variables x, y, z. 



Recordaremos ahora, que en la serie de Taylor los coefi- 

 cientes se refieren al punto inicial, de modo que para todos 

 los puntos de la esfera de actividad, es decir, para m' , m'\ t 



m"\ las derivadas de u tendrán el mismo valor respectivo, 



el de m , y podremos más adelante sacarlas fuera del signo 2. 



Del mismo modo, obtendremos: 



, „ dv . .1 í" d 2 v . , . _ v d-v s fc 



Vl = v + 1 — 8x-f _ 1 ox' + 21- — — oxoy 



dx 2[ í/x 2 dxdy J 



. „ rfiv * , 1L d 2 w , _ . „ v í/ 2 w fc ~| 



1 = w + S oxH 1 dx 2 + 21 oxoy 



dx 2L rfx 2 í/xí/j; J 



y 



w 



y substituyendo los valores de« 1 -«,v 1 -i'yiv 1 — w en 

 el valor de 1P, sacando las derivadas fuera del signo 1, 

 como antes decíamos, y representando por A, B, C, coefi- 

 cientes que dependerán para el punto m de x , v , z , de 

 todas las masas comprendidas en la esfera de actividad de 

 m y de todas las o, tendremos: 



^ ^ „ . du . . , du . . „ du . D d-u . 



SP=Sfl+i4 1 -— -f-^i "3- + A l- + B iTT + 

 í/x dy dz dx 2 



rfy 2 í/2 2 rfxdy dicte rfyrfz 



