477 



. dv , . , dv , . „ dv n d 2 v . D , d 2 v 

 dx dy dz dx 2 dy 2 



+*,-*! + c,J£*- + cy-£2- + ¿y- d2v 



dz 2 " dxdy J dxdy dydz 



+As É*L +A ¿*»L +Aí -'AaL +Bs £]?L + B s 'J??L + 



dx dy dz dx 2 dy 2 



. , d 2 w . n d 2 w n , d 2 w n „ d 2 w 



+ t>¿ —TT "+" L 3 — — : — r L ¿ —. — ; — r ^2 



dz 2 dxdy ' dxdy dydz 



ó, abreviadamente, 



ZP=Za + ^A — + ^B— +22C 



dx dx 2 dxdy 



en que una S se refiere á x, y, z, y la otra, á u,v, w. 



En una palabra, el segundo miembro es un polinomio li- 

 neal de las derivadas de pi imero y segundo orden de u, v, w, 

 con relación á x, y, z, todas referidas al centro de la esfera 

 de actividad. 



Como si no hubiera deformación y, por lo tanto, u, v, w 

 fuesen cero, y también las nuevas fuerzas F, la primera 

 ecuación de equilibrio (1) 



Zai A x ~- + m F x = 0, 



dx 



se reduciría á 



y lo mismo puede repetirse para las otras dos ecuaciones; 

 resulta que pueden suprimirse Sí? y los dos análogos. 



En resumen, las ecuaciones de equilibrio del punto m , 

 podrían ponerse bajo esta forma: 



