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A -f m F x = O, 

 A, + m F y = O, 

 A 2 + m F, = 0, 



y á otras tres análogas para el movimiento; es decir, 



A -\- m F x — m — — = 0, 

 dt. 2 



A t -f m n F y — /72 — — = 0, 

 a / 2 



b, + m F z — m —— -■= 0, 

 ai 2 



si Z 7 se refiere á la unidad de masa. 



Representamos abreviadamente por las A polimonios li- 

 neales, que contienen todas las derivadas de 1.° y 2." orden 

 de y, v, w, respecto á x, y, z, en que los coeficientes son fun- 

 ciones de las masas y de las coordenadas del punto que se 

 considera, y cuyo equilibrio ó cuyo movimiento expresan las 

 ecuaciones anteriores. 



La forma general de estas ecuaciones es la misma para 

 todos los puntos del sistema, si es indefinido, y para todos 

 los puntos, menos los de una zona de espesor s, si es limi- 

 tado. 



En efecto, todas ellas tendrán los tres términos que quedan 

 indicados: primero, el polinomio lineal respecto á las deriva- 

 das que hemos llamado A; segundo, la componente de F, y 

 tercero, la fuerza de inercia. 



Respecto á A, para todos los puntos del sistema indicados 

 antes, tendrá la misma forma, puesto que ya hemos dicho 

 que es un polinomio lineal respecto á 



du du du dv du- 



dx' dy ' d z ' dx dx- 



