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de sistema homogéneo, los coeficientes de las derivadas se- 

 rán constantes, como antes indicábamos. 



Y todavía, como veremos en la lección próxima, la sime- 

 tría del sistema, si existe, nos permitirá simplificar notable- 

 mente las tres ecuaciones fundamentales, que expresan el 

 equilibrio ó el movimiento en cualquier punto interior del 

 sistema. 



Así y todo, como veremos, el problema es enormemente 

 difícil, y sólo puede resolverse por completo en algunos ca- 

 sos particulares. 



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Estas dificultades nacen, desde luego, de dificultades pro- 

 pias á todo problema de integración; pero aun se complican 

 en este caso por la última sinplificación, que hemos intro- 

 ducido. 



Esta simplificación hace posible la solución del problema, 

 que de otro modo no lo sería, sino para un corto número 

 de puntos aislados. 



Pero hemos conseguido esta inmensa ventaja á costa de 

 una nueva complicación. 



Hemos reducido las 3 n ecuaciones del problema á tres 

 ecuaciones no más, aplicables á casi todos los puntos de V, 

 menos á una zona del mismo sistema lindante con la super- 

 ficie límite y de espesor s. 



Más claro: si V es el sistema de puntos (fig. 9) y está li- 

 mitado por la superficie S, trazando una superficie inte- 

 rior S' paralela á la primera y á la distancia t, todos los pun- 

 tos del sepacio V 1 comprendido en dicha superficie S', se en- 

 contrarán en el mismo caso y darán lugar á ecuaciones de 

 equilibrio de la misma forma y en que los coeficientes 

 serán funciones idénticas de x, y, z, que sólo variarán de 

 un punto á otro por la substitución de unas á otras coor- 

 denadas: así por ejemplo, los puntos m x , m 2 , m 5 , dan lugar á 



