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la superficie límite, pero constantes diversas de las que co- 

 rresponden á los puntos interiores. 



Es más; veremos en la lección próxima, que los coeficien- 

 tes de las derivadas de primer orden, se anulan por razones 

 de simetría dentro de la esfera de actividad, pues esta sim- 

 plificación no puede aplicarse á la esfera e A del punto /72 3 . 



De manera que tenemos ecuaciones generales, que se re- 

 ducen á tres para todo el espacio V x , que es casi todo el es- 

 pacio V; pero estas ecuaciones no se aplican á la zona 

 V — V x de espesor e. Las ecuaciones para esta zona son 

 distintas á las anteriores en la forma y en los coeficientes, y 

 sin embargo, para la integración hay que tenerlas en cuenta, 

 porque dicha zona influye en el, equilibrio ó en el movimiento 

 de las masas contenidas en V u no directamente, pero sí por 

 trasmisión, si la palabra vale. 



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Pero la dificultad es todavía mayor: hasta aquí hemos con- 

 siderado dos casos extremos; ó que el punto pertenecía a! 

 espacio V l como m x , m 2 , m- , ó que pertenecía á la superfi- 

 cie como m s ; pero puede suceder, y éste será el caso gene- 

 ral, que el punto pertenezca al interior de la zona, como m x , 

 y sus ecuaciones de equilibrio no serán ni de la forma que 

 corresponde m x , ni de la que corresponde á m ?i . De suerte 

 que, en rigor, si para el espacio V x hemos conseguido redu- 

 cir el número infinito de ecuaciones diferenciales á tres, este 

 número infinito de ecuaciones, batiéndose en retirada, si se 

 me permite la frase, se ha reconcentrado en la zona de es- 

 pesor e para la cual todas son distintas. 



Precisamente estas ecuaciones son las que establecen la 

 continuidad entre el espacio V^ y la superficie. 



Querer identificar desde luego las ecuaciones diferenciales 

 de la superficie S' con las ecuaciones diferenciales de la su- 



