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de ellos m 1 m 2 , m l m z , m i m^ ; además, en el término F 



entra también m íf porque es m l F t y en el término relativo á 

 la fuerza de inercia, también entra m v 



2.° Que, por lo tanto, podemos dividir toda la ecuación 

 por m í , y ya no entrará ninguna masa en los dos últimos 

 términos de cada ecuación. 



3.° Que en S P, después de dividir por m x en cada tér- 

 mino entrará una masa m 2 , m 3 Pero nótese que todas 



estas masas están comprendidas en una de las pequeñas es- 

 feras e de actividad, y que, por lo tanto, si el cuerpo es ho- 

 mogéneo y las masas son iguales podrá sacarse una masa 

 cualquiera como factor común para todo el término, y aun 

 podrá substituirse por m l} que está dentro de la misma es- 

 fera. Pero aun suponiendo que el cuerpo no sea homogéneo 

 y que las masas sean distiutas, en último resultado estarán 

 expresadas por la misma función de x, y, z, y todas las £ ó 

 las integrales que las substituyen tendrán la misma forma 

 sea cual fuere el punto que se considere. 



Queda, pues, desvanecida la duda á que antes nos refe- 

 ríamos. 



* * 



Pero queda en pie, reanudando lo que veníamos diciendo 

 antes de la presente digresión, la dificultad principal relativa 

 á la superficie límite. 



Y cosa singular, el problema es mucho más sencillo cuan- 

 do el sistema es indefinido, que cuando está Jimitado. 



En el primer caso, las tres ecuaciones fundamentales, en 

 diferenciales parciales de segundo orden de u, v, w, con 

 relación á x, y, z, para los problemas de equilibrio, yáxj, 

 z, t, para los problemas del movimiento; estas ecuaciones, 

 repetimos, se aplican á todos los puntos del espacio infinito, 

 sin dificultades ni excepciones, porque siempre, alrededor de 

 cada punto a, se podrá trazar la esfera de actividad de a, 



