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¿Pero no habrá modo de salvar esta dificultad? 



Sin llegar al fondo del problema, ni entrar en un estudio 

 detenido, que convertiría estas conferencias de pura propa- 

 ganda, en una memoria ó en una monografía, séannos per- 

 mitidas algunas consideraciones generales, que quizá tenga- 

 mos necesidad de aclarar y precisar más adelante. 



La dificultad ha quedado, por decirlo así, reconcentrada 

 en la zona de espesor e, que aun con ser de espesor míni- 

 mo, contiene un número enorme de puntos materiales, áto- 

 mos ó moléculas. 



Establecer las ecuaciones fundamentales del equilibrio del 

 movimiento para cada punto y para todos ellos, es bien 

 fácil. 



La dificultad consiste en que estas ecuaciones no coinci- 

 den con las del interior del cuerpo, ni á primera vista pare- 

 ce que puedan reducirse á un tipo único; porque un punto 

 en la zona s, puede tener infinitas posiciones distintas, pue- 

 de estar en la superficie S' ó en la superficie S, ó á menor ó 

 mayor distancia de éstas, y parece que la forma de cada 

 una de estas ecuaciones diferenciales ha de ser diversa. 



Sin embargo, haremos una indicación, que por ahora de 

 indicación no pasa, quizá en otro momento la desarrolla- 

 remos. 



Ocurre, para soslayar en cierto modo la dificultad ó sim- 

 plificarla, hacer un cambio de variables independientes. 



Tememos, para aumentar la posición de una de las ma- 

 sas comprendidas en la zona £, las tres coordenadas siguien- 

 tes, (figura 10.'') x, y, e, definidas de este modo: un puuto 

 cualquiera a comprendido entre las superficies S, S', es 

 decir, en la zona V K, de espesor s, igual al radio de ac- 

 tividad molecular, se definirá bajando la normal ab á la su- 

 perficie S, y si representamos la longitud de esta normal 

 por e, las nuevas coordenadas del punto a serán, como de- 

 cíamos, x, y, coordenadas del punto b y ab = e, longitud de 

 la expresada normal. 



