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acabamos de expresar, de suerte que las tres componentes 

 de las fuerzas internas, que actúan sobre el punto m, serán 

 las siguientes: 



^.m ni f(r) o x, 



Zmm'f(r).ty, 



- m ni f{r) o z. 



El signo ü se extiende á todas las masas ni, m" , ni" 



que ocupan el interior de la esfera e. 



En todos los términos de ^ entra la masa m del punto A, 

 que es el punto para el que nos proponemos establecer las 

 ecuaciones de la Elasticidad. 



En cambio para cada uno de dichos términos, la ni, la r 

 y las ? j x, o y, %z serán distintas; unas se referirán al pun- 

 to ni , otras al punto m" , y así sucesivamente para todos los 

 comprendidos en la esfera e, menos el punto A. 



Si representamos por X¡, Y¡, Z¡ las componentes de la 



fuerza exterior, que actúa sobre cada punto del sisma V en 

 su estado de equilibrio inicial, es evidente que al establecer 

 dicho equilibrio inicial, tendremos que escribir para cada 

 punto tres ecuaciones análogas á las siguientes: 



X i J f^ i mnif(r)ox = o, 



Y i + ^ i mm'f(r)ny = o, (e) 



Z/-f ^¡mm' f{r)tz = o. 



Cada una de ellas expresa, que las sumas de las compo- 

 nentes paralelas á cada eje coordenado, así de las fuerzas 

 exteriores, como de las fuerzas interiores, es igual á cero. 



Y hemos empleado el subíndice i para recordar que se 

 trata del estado inicial. 



Es un equilibrio establecido y previo; y suponemos que 

 todos estos grupos de tres ecuaciones, un grupo para cada 

 punto de los que comprende V, quedan satisfechos por sí 

 mismos. 



