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Resulta, pues, para las ecuaciones del equilibrio elástico 

 en cada punto: 



X¡ -f X 4 sW/(r + ¿) (3* + ¡Su) *= 0, 



Yi+ K + Smm7(/4-?)(^ + ^) = 0, (1) 



Z t + Z+ Zmm'fCr + P ) (üz -f- &*) = 0, 



Para las ecuaciones del movimiento bastaría agregar á las 

 anteriores las componentes de la fuerza de inercia, 



d-u d-v d 2 w 



— m , -r- m , — m 



dt 2 dt: 2 dt 2 



del mismo modo que hicimos en la conferencia anterior. 



Una advertencia todavía: al poner en el primer miembro 

 de cada ecuación las componentes de las fuerzas, hemos de 

 darles el signo que les corresponde. 



Por ejemplo: si X es positiva, es decir, si la componente 

 va de izquierda á derecha, deberá llevar el signo +; si al- 

 guna de estas componentes fuere negativa debería entrar en 

 el primer miembro con el signo propio: suponemos, pues, 

 que X, Y, Z. ... llevan el signo que les corresponde. 



Lo mismo podemos decir de todos los términos en que 

 entra /(r -f- f»)- Si r -f- p es mayor que r¿, distancia del equi- 

 librio en la función de Saint-Venant, la fuerza sobre el pun- 

 to m será atractiva, y /deberá llevar el signo positivo que 

 es precisamente el que le hemos dado. 



* 

 * * 



La única simplificación que hasta ahora hemos introduci- 

 do, es la de limitar á la esfera de actividad £ las masas que 

 han de actuar sobre cada punto. 



Pasemos ahora á la verdadera simplificación, que es la 



