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La integración respecto á r, comprenderá desde cero hasta 

 el radio de la esfera e. 



Pero respecto á esta última integración, algo tenemos que 

 advertir; y entiéndase que éstas, únicamente son reflexiones 

 generales y observaciones que hacemos de paso, para que 

 mis oyentes comprendan, que á veces en estas teorías de la 

 Física matemática pueden presentarse dificultades, que na- 

 cen de la substitución de lo discreto por lo continuo, de las 

 sumas por las integrales. 



Facilitan estas substituciones el cálculo, hacen posible lo 

 que de otro modo sería imposible; pero el cálculo tiene sus 

 leyes propias, que no siempre se doblegan, ni siempre con- 

 ciertan con las exigencias de las hipótesis propias de la Fí- 

 sica matemática. 



Y pronto comprenderán mis oyentes el objeto de estas 



observaciones. 



* 

 * * 



Integremos respecto á •]> y resultará: 



C = — D m (x,y,z) I r'fi^dr psen9cos 2 eí/0 . 2-, 

 2 Jo Jo 



integremos asimismo respecto á 9 y tendremos: 



C = T.D m {x,y,z) r^f(r)dr . - (-cos*0f ; 



Jo 3 



ó bien 



2 r*' 



C = -T.D m {x,y,z)\ r±f(r)dr. 



3 Jo 



La última integral relativa á r no podrá efectuarse mien- 

 tras no se conozca la forma de la función de Saint-Venant, 

 de la cual depende /. ' 



