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y á medida que r crece, y cuando sea muy grande, ya que ¡j 

 es una cantidad finita y del orden de las dimensiones de la 

 molécula, aunque variable evidentemente con r, se reducirá á 



r ¿ 



cantidad positiva si se tiene cí/72 2 -j- 2[ J >m\x — yu 3 ; 0; é 

 igual á cero para r = 00. 



Pero no cumple con las otras dos condiciones, porque la 

 expresión general se deduce del primer miembro, de la des- 

 igualdad anterior, dividiendo el término negativo — yu por 

 (r + 2?)" 2 y los otros dos 2\i m-j. y y.m 2 respectivamente por 

 (r-f-p) 2 y r 2 que son menores que (r-f- 2p) 2 . 



Luego con más razón será positiva la expresión general 



a/72 2 , 2f¡/7?¡J. y ja 



r 2 (r+ P ) 2 (r + 2r) 2 



En efecto, hemos disminuido más el término negativo que 

 cada uno de los dos términos positivos. 



Todo esto suponiendo que p se cuenta como cantidad po- 

 sitiva, como parece natural, puesto que el centro de grave- 

 dad de las masas B, B' ha de caminar hacia afuera á medi- 

 da que dichas masas se alejan una de otra. 



En suma, y sin hacer un análisis más minucioso, porque 

 esto nos alejaría del objeto principal de la conferencia, ve- 

 mos que la primera hipótesis, á saber, que las fuerzas repul- 

 sivas varían siempre en razón inversa del cuadrado de la 

 distancia, parece incompatible con la acción de las fuerzas 

 elásticas, es decir, con las propiedades fundamentales de la 

 curva de Saint-Venant. 



Resulta, por lo tanto, una contradicción, que por el pron- 

 to no hemos de empeñarnos en vencer, entre la teoría clási- 

 ca de la elasticidad estática y la teoría de la elasticidad y de 

 las fuerzas elásticas. 



