— 642 — 



el cual existe la masa m, y sea z la esfera de actividad mo- 

 lecular. 



Rodearán al punto a una última capa de moléculas 

 m', m", m" y sea tri la más próxima. 



Pues desde a, con un radio a b = X, tracemos una esfera 

 que pase por m, y no efectuemos la integración sino entre 

 L y s, de modo que tendremos 



Figura 14. 



En este caso el último elemento de 

 la integral, que será el de la última 

 capa de la faja rayada en que hemos 

 supuesto distribuido el fluido, ya no 

 se presentará bajo la forma infinita. 

 Porque, en efecto, la distancia X 

 será muy pequeña; pero no es cero. 



Y hay más: los puntos m, m", m" 



más próximos á a serán tales, que la 

 distancia \ podemos suponer que difiere muy poco de la 

 distancia de equilibrio entre dos moléculas ó dos ma- 

 sas m y m . 



Aceptemos para este caso como hipótesis general, que 

 los puntos se separan cantidades muy pequeñas con rela- 

 ción á las distancias de equilibrio, que tendrían si estuvie- 

 ran aislados. 



Ahora bien, para calcular esta distancia de equilibrio 

 basta igualar á cero Y y tendremos 





de donde 



Mr* — N = 0; 



