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cial, y, por lo tanto, pasará por el mismo número de masas. 

 Esto es evidente por lo que antes decíamos: un movi- 

 miento cualquiera de traslación es la resultante de otros tres 

 movimientos de traslación elementales paralelos á tres aris- 

 tas distintas. 



Así, por ejemplo, si para simplificar la figura prescindi- 

 mos de los paralelepípedos y con- 

 sideramos tan sólo los centros de 

 éstos, colocando en cada centro 

 ,.,$ una masa m, la definición de Lame 

 para los cuerpos homogéneos re- 

 sulta clarísima y evidente por sí; 

 no necesita demostración. 



Las definiciones no se demues- 

 tran, es verdad; pero hay que de- 

 mostrar que sus términos no son 

 contradictorios; ó de otra manera, 

 hay que demostrar que la defini- 

 ción designa algo, que es posible. 

 Y la demostración de Lame para 

 los cuerpos homogéneos lo es se- 

 gún hemos indicado y según se ve en la figura 16. 



Tracemos, en efecto, desde el centro a n al centro a p , la 

 recta a n a p = L, que comprenderá cierto número de centros 

 ó de masas. 



Si tomando otro centro de otro paralelepípedo cualquiera, 

 b n , comunicamos á la recta L una traslación paralela áa n b n , 

 vendrá á parar á b n b p , que contendrá evidentemente el mis- 

 mo número de centros ó masas que a n a p . 



Las tres componentes de L en la primera posición son a n d, 

 de y ea p . 



Y las componentes de L en la segunda posición serán, 

 bnf, fg, y gb p . 



No insistiremos más en estas construcciones de Geome- 

 tría elemental: basta con lo dicho. 



Figura 16. 



