— 707 — 



su centro de cualquier modo, siempre coincidirá consigo 

 misma. Y combinando el movimiento de traslación con el 

 movimiento de rotación, puesto que ya el cuerpo era homo- 

 géneo y además es isótropo, la esfera coincidirá, sea cual 

 fuere el movimiento que reciba, con las porciones del cuerpo 

 que vaya encontrando. 



Veamos ahora lo que resulta para las tres ecuaciones fun- 

 damentales número (1) de la elasticidad, ó sea para sus 

 coeficientes A, B, C. 



Primer caso. Cuerpos heterogéneos. —No se olvide que 

 estas palabras, homogéneo, heterogéneo, no se refieren á la 

 composición química de los cuerpos, ni á la estructura de 

 sus moléculas, ni de sus átomos. Como á nuestro entender 

 no corresponden estas hipótesis á las propias de la Física 

 matemática, sólo introducimos en el problema cuerpos de 

 estructura ideal y en ella no hay que contar más que con 

 dos elementos: 1.°, la masa de diferentes puntos; 2.°, la dis- 

 tribución geométrica de éstos. 



Distribuyendo las masas en celdillas resulta un tercer 

 concepto: el de densidad, que se obtiene dividiendo cada 

 masa por el volumen de la celdilla en que se encuentra. Y 

 esto ha de servirnos al pasar de la discontinuidad á la con- 

 tinuidad, cuando la masa de cada celdilla, convertida en un 

 fluido uniforme, ocupe extendida por el pensamiento, el vo- 

 lumen entero de la celdilla en que se encuentra. 



Claro es, que todas estas celdillas deben estar contiguas 

 unas á otras, llenando todo el espacio; por manera que la 

 suma de sus volúmenes sea igual al volumen total. 



De aquí resulta también, que en cada punto del sistema 

 habrá una densidad distinta para el fluido hipotético en que 

 se han distribuido las masas reales, á fin de realizar esa es- 

 pecie de interpolación física que suponemos. 



Por lo tanto, si llamamos D á la densidad en cada punto, 

 ésta será una función de las coordenadas del punto; y en- 

 contraremos o restableceremos el valor de la masa primitiva 



