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cias del año próximo, llega casi exactamente á las mismas 

 fórmulas, que hemos obtenido, aunque variando el nombre 

 de las constantes. 

 Las fórmulas de Lame son: 



0- + rí — - + V-bu = - P X + p — , 

 dx dt 2 



( x + I a ) t- + ^ Av = — P 7 + P 



rfy - r dt*' 



(>^ + [¿) — + ^w=-pZ-}-p— — . 

 dz dt 2 



Difieren de las fórmulas anteriores en que en vez de \ es- 

 cribe X -f- [x; en vez de \i 1} pone j/; y agrega el factor p en el 

 segundo miembro. 



Esto último no altera la forma de las ecuaciones; porque 

 basta dividir cada ecuación por p para pasar de las segundas 

 á la primera, estableciendo las relaciones 



— = *1 Y — = 1*1: 



p p 



con lo cual se pueden deducir las equivalencias entre X lt >, 



t*i y p- 



Pero la forma de las ecuaciones es exactamente la misma. 



Esta misma forma adoptan otros varios autores, por ejem- 

 plo, Mrs. Mathieu, Appell, E. Sarrau. 



Por último, á las mismas fórmulas para los cuerpos isó- 

 tropos, que es el caso que estamos considerando, llega 

 M. Poincaré siguiendo un método distinto de los anteriores, 

 porque, como ya hemos dicho y como desarrollaremos en 

 uno de los cursos próximos, parte de la teoría de la poten- 

 cial, y prescinde de la hipótesis de las fuerzas centrales. 



Sus ecuaciones son: 



