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XXXVII. — Elementos de la teoría de la Elasticidad. 



Por José Echeqaray 



Conferencia octava. 



Señores: 



Obtuvimos en la conferencia anterior las tres ecuaciones 

 fundamentales de la Elasticidad, bajo esta forma sencilla: 



d' 2 u dH 



dP dx 



d 2 v d^ 



dt 2 dy 



+ Z + (X + ja) — - -j- (jlAw= 0, 



en que representa la dilatación cúbica por unidad de volu- 

 men, ó con más brevedad, la dilatación cúbica, 



, du . dv dw 



y = — ; 1 ; h 



dx dy dz 

 y A, el operador ó forma simbólica, 



. d* d* d 2 



dx 2 dy 2 dz 2 



representando X y u dos constantes, que algunos autores han 

 procurado reducir á una sola. 



Dijimos, que en cierto modo estas ecuaciones planteaban 

 la mitad del problema, si el sistema era limitado, y que en 

 este caso nos quedaba por estudiar la otra mitad del proble- 



