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una esfera con el radio 1, y llamando á la superficie que 

 dicha esfera intercepta en el cono, díi, tendremos: 



superficie ab xdo díi . p 2 . d? jn , 



f P 2 



que aun para el punto A no es cantidad infinita. En este caso 

 la dificultad era sólo aparente. 



Así, pues, dado que la atracción fuese newtoniana, im- 

 portaba poco extender la continuidad hasta el punto A y 

 efectuar las integraciones desde cero hasta R. 



Pero no sería lo mismo en el caso en que las atracciones 

 variasen en razón inversa de una potencia superior á 2. 



La misma fórmula anterior, modificada de este modo, sería, 



suponiendo c (i , 



d£io 2 dp dudo 



y para p = el elemento diferencial sería infinito y la subs- 

 titución de la continuidad habría hecho imposible el pro- 

 blema. 



Advirtiendo, que la imposibilidad no estaba en el proble- 

 ma mismo, sino en haber introducido artificialmente elemen 

 tos n (fig. 30) á una distancia infinitamente pequeña de A, 

 que habría sido introducir artificialmente elementos infinitos 

 en la integral. 



Por lo tanto, así en este caso, como en casos análogos, 

 hay que trazar (fig. 29) alrededor del punto A una esfera 

 Ce' C, que no comprenda ningún punto material; los más 



próximos m deben quedar fuera de dicha esfera, y la 



integración deberá efectuarse entre los radios A C, AB. 



En el curso de estas conferencias, tendremos, más de una 

 vez, ocasión de recordar estos principios, al aplicarlos á teo- 

 rías generales ó á casos particulares. 



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