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cil señalar algunas aparentes contradicciones entre las tres 

 ecuaciones fundamentales de la Elasticidad, que hemos deter- 

 minado hasta ahora. 



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Con esto damos por terminada la primera parte de este 

 Tratado elemental ó de estas Nociones generales de la Elas- 

 ticidad. 



Decimos que es la primera parte, porque es claro que el 

 problema no está estudiado por completo, ni aun en esta 

 forma elemental que decimos, si se trata de sistemas elásticos 

 limitados. 



Hemos establecido el equilibrio, es decir, las condiciones 

 de equilibrio, traducidas en tres ecuaciones: 



dx 



dy 



d'i 



Z -f (L -fu) \- u.\w — 0. 



dz 



Hemos establecido, asimismo, las tres ecuaciones del mo- 

 vimiento elástico, que serán las anteriores, agregando las 

 componentes de las fuerzas de inercia; pero estas ecuaciones 

 sólo son valederas y s')lo se aplican para todos los puntos 

 del interior del cuerpo, pero no para los puntos de la super- 

 ficie, ni siquiera por una zona paralela á ésta y de espe- 

 sor e. 



Para la superficie ó para esta zona, las condiciones han de 

 ser distintas, por las razones que ampliamente explicamos 

 en las conferencias precedentes. 



Y por eso decimos ahora que el problema está resuelto á 

 medias. 



