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gración de ecuaciones diferenciales parciales, no pueden olvi- 

 darse los admirables teoremas de Cauchy, que alguna vez en 

 el curso de estas conferencias tendremos que recordar, 

 abriendo en ella uno ó varios paréntesis; pero aun así y 

 todo, estos teoremas tienen sus limitaciones. 



En la conferencia próxima pasaremos ya, según antes indi- 

 camos, á la segunda parte de la teoría de la Elasticidad, es 

 decir, al estudio de las condiciones de los límites en un sis- 

 tema elástico. 



XXXVIII. — Nueva teoría para el desarrollo de las 

 ecuaciones finales. 



Por Gualterio M. Seco 

 III 



Ejemplos para comparación de métodos. 



Primer ejemplo: m = 3. Por nuestro método: 



y = a yjk + b \/~k*; y* = a 3 p 3 -f 3a 2 bp' -f (basta). 



Subsiste fl 8 p 8 = a-'k; y su simétrico b A p v< — b 3 k 2 ; término 



que ocupa el centro de simetría: — xy = 3abky; 



ecuación final: 



f = 3abky + a*k + b s k- [16] 



Segundo ejemplo: m = 4. Por nuestro método; poten- 

 cias de y: 



y = ap + bp 2 + cp" = a \k + b \/k* + c V k 3 



y* = a 2 p- + 2abp 3 + (¿? 2 -f- 2ac)p l + (es suficiente) 



y i = a *p* \ 4 o' /?/?'• -f {joa-b- + 4a 3 c)p« + (\2a*bc + 

 -f Aab')p~ + (6a 2 c 2 -f \2ab-c + ¿> l )p s (bastante). 



