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pus zum Caloriſicieren im Rörper a auf einen beftimm: 
ten Grad geweckt worden; im zweyten Falle iſt durch 
eine uns unbekannte veranlaſſende Urſache der Ty— 
pus zum Mechanificieren im Körper a auf einen be⸗ 
ſtimmten Grad geweckt worden. Im erſten Calle 
nehmen wir das Reſultat einer Waͤrmekraft, im 
zweyten Falle das Reſultat einer mechaniſchen Kraft 
wahr (die Theorie bedarf daher eben ſo wenig eines 
Waͤrmeſtoffes als eines Bewegungsſtoffes). Im er⸗ 
ſten Salle äußert ſich das Calorificieren des Korpers 
a als eigenes Polumificieren, oder gegen den ſubor— 
ganiſchen Borper b als mittheilendes Volumificie⸗ 
ven; im zweyten Falle aͤußert ſich das Mechanificie⸗ 
ren des Vorpers a als eigenes Motuificieren (als 
eine beſtimmte Selbſtbewegung ausübend) oder ges 
gen den ſuborganiſchen Korper b als mittheilendes 
Motuificieren (auf die Bewegung des Körpers b 
einwirkend, 3. B. im Stoße zwiſchen a und b). Im 
erſten Falle aͤußert ſich das Lalorificieren des Ror⸗ 
pers a gegen einen organiſchen Körper c uͤberdieß 
noch durch eine eigene Stimmung der vitalen cz 
tion im Boͤrper b; im zweyten Falle aͤußert 
das Mechanificieren des Körpers a gegen ei: 
nem organiſchen Vörper b uͤberdieß noch durch 
eine eigene Stimmung der vitalen Action im 
Borper b (3. B. wenn ein bewegter Rörper, ge— 
gen einen organiſierten, gegen einen Theil eines 
Thieres ſtöͤßt, fo entſteht nicht bloß eine mechaniſche 
Bewegung an den geſtoßenen Theilen des Thieres, 
ſondern es entſtehen hieraus jene Erſcheinungen, die 
wir bey Quetſchungen, Contufionen wahrnehmen, 
Geſchwulſt, Inflammation, Eiterung . zu⸗ 
gleich auch ein ſchmerzliches Gefühl; welche Erſchei— 
nungen eben ſo wenig dem Calcul unterliegen, als 
jene, wo die vitale Action einer Pflanze durch bo: 
bern Warmegrad geſteigert wird, oder wo ich ein 
Brennen beym Berühren eines heißen Körpers 
wahrnehme. N 
Wenn ſich bey feſten und tropfbarfluͤſſigen Koͤrpern 
das Calorificieren durch ein eigenes Volumificieren aͤußert, 
nehmlich durch das ſubjective Erſcheinen unter einem Vo— 
lum von beſtimmter Groͤße; ſo findet dieß bey gas- und 
dunſtfoͤrmigen Fluͤſſigkeiten nicht Statt, indem dieſelben 
nur in ſofern ruͤckſichtlich ihrer Beſtandtheile zuſammenhaͤn— 
gende Maſſen bilden, als ſie von allen Seiten her, von 
Außen nach Innen zu, zuſammengehalten werden. Bey die— 
ſen unaufhoͤrlich nach Ausdehnung ſtrebenden Koͤrpern ſind 
wir nicht im Stande, das Volum anzugeben, unter wel— 
chem fie endlich, ohne von Außen zuſammengedruͤckt zu wer— 
den, ſich erhalten moͤchten; ſondern wir koͤnnen an ihnen 
bloß das Streben wahrnehmen, ja ſelbſt daſſelbe dem 
Maaße unterwerfen, welches Streben fie, der Verſchieden— 
heit des unmittelbaren Calorificierens gemaͤß, nach Ausdeh— 
nung, nach erhoͤhtem raͤumlichen Erſcheinen, aͤußern. Da 
uͤberdieß eine und dieſelbe elaſtiſche Fluͤſſigkeit, an welcher 
weder das Volum, noch der durch deren Gewicht beſtimmte 
Maſſenantheil, veraͤndert wird, bey veraͤndertem Streben 
nach Expanſion (welches wir durch den veränderten Baro⸗ 
meterſtand der ringsum eingeſchloſſenen elaſtiſchen Fluͤſſig⸗ 
keit wahrnehmen), allemal auch eine Veränderung an der 
Iſis. 1925. Heſt II. 
r 
gen wir: 
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Temperatur erleidet, ſo daß ein Zuſammenhang unter die— 
fen beyderley Veränderungen nicht zu verkennen iſt; fo far 
Das elaſtiſche Fluidum aͤußert das in ihm auf 
einen gewiſſen Grad, durch ein entſprechendes Moment der 
Waͤrmekraft erregte unmittelbare Calorificieren, durch das Stre— 
bennach erhöhtem raumlichen Erſcheinen, und zugleich durch 
die Fähigkeit, an andern Körpern, mit denen es in calo⸗ 
rificierende Wechſelwirkung tritt, das räumliche Erſcheinen 
zu erhöhen; oder kuͤrzer, durch das Streben nach erhöhtem 
eigenen Volumificieren, und zugleich durch das entfprechens 
de mittheilende Volumificieren. 2 
Aus Dalton's Verſuchen hat Biot folgendes ana⸗ 
lytiſch ausgedruͤckte Geſetz durch Interpolieren entwickelt, 
welches daher als ein unmittelbares Geſetz der Erſcheinung 
betrachtet werden kann, das auf keiner Hypotheſe beruht: 
ANT BNz2 . CNs, 
FN = 0,76 . 10 
worin FN den in Metern ausgedruͤckten Barometerſtand der 
Waſſerduͤnſte ausdruͤckt, wenn deren Thermometerſtand 
= 100 — N Graden des regumüͤriſchen Thermometers 
mit Centeſimalſcale beträgt, worin ferner 
A = — 901837278757 
B = — 0,00006731995 
C = + 0,00000003374 
Dalton's geordnete Verſuche entfprechen folgender Tabelle: 
Temperatur der Dämpfe Barometerſtand der Daͤm— 
nach Reaumuͤr mit Cen- | pfe in engliſchen Zollen 
teſimalſcale. ausgedruckt. 
0°,00 0,200 
6,25 0,297 
12,50 0,435 
18,75 0,630 . 
25,00 0,9 10 
31,25 1,290 
37,50 1,820 
43,75 2,540 
50,00 3,500 
56,25 4,760 
62,50 6,450 
68,75 8,550 
75,00 11,250 
| 81,25 14,600 
87,50 18,800 
93,75 24,000 
100,00 30,000 
— . ——— 
Ein ſchon beſtehender Zuſtand, von welch immer ei— 
ner Art, danke er fein Daſeyn dieſer oder jener Veranlaf— 
fung, ſey er ſelbſt ein urſpruͤnglicher Zuſtand, erhält ſich 
unveraͤndert in alle Ewigkeit fort, wenn nicht eine veran— 
laſſende Urſache zur Veränderung jenes Zuſtandes hinzu⸗ 
tritt; jene Urſache nennen wir eine Kraft, deren Natur 
und Weſenheit wir nie zu ergründen vermögen, ſendern, 
an der wir bloß das Quantitative aus ihren Wirlungen 
zu beſtimmen ſtreben. Das Geſetz der Traͤgheit findet 
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