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endlich dem hiezu erforderlichen Momente der Waͤrmekraft 
N 
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5 1 — 
Wird zu dem Normalwaſſer O, ſtatt Waſſers, eine 
Fluͤſſigkeit von anderer Natur gegoſſen, und zwar in Be: 
zug auf urſprüngliche Temperatur und auf den Maſſenan⸗ 
heil q der hinzugegoſſenen Fluͤſſigkeit Alles fo angeordnet, 
x 
daß O von T Graden auf » Grade herabgeſtimmt werde, 
wie zuvor, daß alſo das auf die ganze Maſſe q der neuen 
x 
Sluͤſſigkeit ausfallende Moment der Waͤrmekraft abermals 
N ausfällt; fo beweiſen die Verſuche, daß das Increment 
des eigenen Volumificierens auf q hier nicht daſſelbe ſey, 
X 
als das Increment des eigenen Volumificierens ehedem auf 
benzfelben Maſſenantheile q Waſſers beobachtet wurde. Da 
x 
alſo gleich große Maſſenantheile verſchiedenartiger Koͤrper 
durch einerley Moment der Waͤrmekraft = N nicht einer> 
ley Increment am eigenen Volumificieren erhalten, fo müf: 
gen die verſchiedenen der Warmekraft ausgeſezten Koͤrper 
ganz eigenthumliche (das effective eigene Volumiſicieren) bes 
dingende Actionen ausüben, die wir, jede für ſich betrach⸗ 
tet, die bedingende Action ſchlechthin nennen wollen, ſo 
wie wir die ſich hierauf beziehende Kraft als bedingende 
Kraft Sp bezeichnen. Nun iſt leicht zu begreifen, daß, 
wenn wir das Moment der bedingenden Kraft /pdt durch 
f (t) — f (o) ausdrucken, ſich hieraus folgende Glei⸗ 
hung ergebe: A (tta)—flo)\=/eFla) — 
( X * x ) 0 ( x ) 
%% A fn 
worin A, A und B conſtante Coefficienten find, 
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Ein Beyſpiel aus der analytiſchen Mechanik mag die 
Analogie zu unſerer Behauptung liefern. Es werde die 
Maſſe M von der Kraft p binnen einer Zeit d getrieben; . 
x 
und es ſey V die Geſchwindigkeit, welche unter diefen Um: 
ſtaͤnden die Maſſe M am Ende der Zeit d erlangen würde, 
x 
wenn nicht eine entgegenwirkende Kraft ap veranlaſſen möd): 
te, daß die Maſſe M bloß bie Seſchwindigkeit v am Ende 
der Zeit A erreicht. Dieſem gemäß iſt (bey jedem Geſetze 
X 
von p F (t) und p =f(t)) 
dv = 26 PP ar, ao 
2g [pdt — My = 2g fpdt; oder da dy = — 415 dt, 
folglich MV = 2g /pdt if, MV — My = 2g fpdt; 
iſt nun uͤberdieß p eine ſolche Function von t, daß Spdt 
— f (t) T e if, fo haben wir [alles auf E = d bezo- 
* 
gen] MV — My = 2g (f (d) — f (o)). 
Das Incrementum des totalen Motuificierens im Zus 
ſtande der- Freyheit (das Incrementum des unmittelbaren 
Mechanificierens) weniger dem Incremente des effectiven 
Motuificierens, iſt proportional dem Momente der (das 
Incrementum des effectiven Motuificierens) bedingenden 
Kraft. . 
Die bis hieher vorgetragenen wathematiſchen Anſich— 
ten, ruͤckſichtlich des Calorificierens am Waſſer, wobey wir 
das Calorificieren bloß als Action betrachteten, und eben ſo 
wenig eines Waͤrmeſtoffs bedurften, als man in der analys 
tiſchen Dynamik eines Bewegungsſtoffes bedarf, bringen 
wir unter folgende tabellariſche Ueberſicht: 
