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v V. 1 (a een 
=Gtastbrtemg aße ib 
9 7 
E) ꝙ (r — 1) S a (r — 9 
Sa - A b (* 1 f = 
e 
x x x 
Nun wollen wir das Volum w beflimmen, welches die 
* 
Maſſeneinheit des Waſſers bey r Graden einnahm, ehe das 
x 
Waſſer von * Grade auf r Graden erwärmt wurde. 
* 
Iſt y das Gewicht der cubiſchen Einheit (Volum⸗ 
einheit) des Waſſers bey o Graden, fo iſt = das Volum 
der Gewichtseinheit (Maſſeneinheit) deſſelben Waſſers bey o 
5 I ta: tb? ＋ r 
Graden. Es iſt alſo w 5 0 E 
x 
. 
7 
Die Maſſe des Waſſers S d, welche von irgend 
* 0 
einer Temperatur 1 S y, auf die Normaltemperatur v er: 
x 
höht wird (indem jene Maſſe, mit der Waſſermaſſe Q von 
der Normaltemperatur T, vermiſcht wird), jene Maſſe g 
= 
iſt eine Function von r — y, die wir bereits ſbeſtimmt 
haben. 
Wir fegen aber hier allgemein q — * (r — ) 
X 
und daher iſt, nach der ſchon angenommenen Bezeichnungs⸗ 
(d) -A (o) 
* x = Ferner iſt das 
g N 
auf die Einheit der SUN. ausfallende Moment der 
BAR. 
bedingenden Kraft = ee — (r — ) 9. 
wenn das Waſſer von y° auf z° der Temperatur erhoben 
wird. In beyden Ausdrucken find N, r, A, B, conſtante 
Groͤßen. 
weiſe 
0 A. N. 1 G—y)dy_ a 
Es iſt daher ge y)] 7 1 — 
b £ 
— 12 ydy — 2 92 dy)“, wobey nach dem Differen⸗ 
zieren die Zeichen (—) geändert wurden, der Ausdruck fuͤr 
das auf die Einheit der Waſſermaſſe ausfallende 
* Hier ict die Beseichnungeart angenommen, wie in ber th4o- 
rie des fonctions analytiqued par Lagrange, 
er 
— 
180 
Moment der bedingenden Vraft, wenn die Waſſer⸗ 
maſſe von ye auf (y dy)e der Temperatur erho— 
ben wird, welches naberungsweife auch dann noch 
wahr bleibt, wenn dy ein ſehr kleines endliches 
Increment der Temperatur y' darſtellt. 
0 7 N. IE. d 
Aus aͤhnlichen Gruͤnden iſt we 
wobey nach dem Differenzieren das Zeichen (—) geaͤndert 
wurde, der Ausdruck für das auf die Winheit der 
Waſſermaſſe ausfallende Moment der Waͤrmekraft, 
wenn die Waſſermaſſe von y° auf (y dy) der 
Temperatur erhoben werden ſoll, welches nähe— 
rungsweiſe auch dann noch wahr bleibt, wenn dy 
ein ſehr kleines endliches Increment der, Tempera— 
tur y' darſtellt. 
U 
Bezeichnen wir daher durch 2 das auf die Einheit 
der Waſſermaſſe erforderliche Moment der Waͤrmekraft, 
um die Einheit der Waſſermaſſe von a° auf ye der Tem— 
peratur zu erheben (a < y, und a conftant, hingegen y 
veraͤnderlich); ſo iſt 
N. 1 (r — ) dy N 
er mit e 
e = 
Es iſt alſo durch ein Moment der Waͤrmekraft 2 eine 
Waſſermaſſe M, von a° auf y° erwärmt, wenn 
MN = WEN . A 
e an care 
(r — 4) ( NY) 
Dieß Reſultat iſt nicht bloß fuͤr die Wiſſenſchaft von 
dem hoͤchſten Intereſſe, ſondern auch fuͤr die Beduͤrfniſſe 
des buͤrgerlichen Lebens ſehr wichtig. Wir duͤrfen mit 
ziemlicher Genauigkeit annehmen, daß bey gut conſtruierten 
Heitzungen der Keſſel (wie z. B. an den neueſten engli⸗ 
ſchen Dampfmaſchinen) das Moment der Waͤrmekraft, das 
auf die Fluͤſſigkeit wirkt, dem verbrannten Brennſtoff — 
S proportional ſey; daher denn letztere Gleichung auch die 
Brennſtoffquantitaͤt angibt, die erfordert wird, um eine 
Fluͤſſigkeit von der Maſſe M von a° auf y° zu erwaͤrmen, 
wenn man 2 durch C. S ſubſtituirt, worin C. eine Con⸗ 
ſtante iſt, die aus einem verläfjigen Verſuche beſtimmt wer⸗ 
den muß. 
1) 2 = 
» Nach den calorimetriſchen Verſuchen von Lavoiſier und Laplace 
würde folgen, es ſey 2 dem y proportional, wenn anges 
nommen werden dürfte, es fep die geſchmolzene 
Eismaſſe im Calorimeter dem Momente der 
Waͤrmekraft proportional, wogegen ich aber mans 
chen Zweifel hege. Beym Uebergehen eines Körpers aus 
dem cryſtalliniſchen in den fluͤſſigen Zuſtand, und umge⸗ 
kehrt, ſcheint die Waͤrmekraft bloß als die Hinderniſſe aufe 
hebend zu erſcheinen, hingegen der Uebergang aus einem 
Aggregatzuſtand in den andern, als eine eigene Action 
aufzutreten, die gar wohl einem eigenthuͤmlichen Geſetze 
folgen könnte. Waſſer friert bey mehrern Graden unter 
2 Frierpuncte, erſt bey Beruͤhrung mit Eisnadeln, 
uf w. 
