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RR EL CN, M 
im zweyten Falle — e (K 9 100 R 
— 2eR 7 - 
CTM , worin g die Befhleunigung der 
Schwere iſt. Daher hat M am mittheilenden Motuificie— 
ven, durch Einwirken des Momentes R, zugenommen um 
— 22 R f 
8 S M 
tional (da hingegen d dem 2 nicht proportional iſt); ferner 
iſt das Increment 8 unabhaͤngig von der Geſchwindigkeits— 
vermehrung in m' vor Einwirken von R auf M (da hin— 
gegen o von a abhängt). 
Hier iſt das Increment S dem R propor- 
Als m noch von keiner Kraft influenciert worden war, 
hatte es die Geſchwindigkeit oz als es aber durch das Mo: 
menter der mechaniſchen Kraft influenciert worden war, 
hatte es die Geſchwindigkeit c; dieſe beyden Fälle vor dem 
9 
Stoß mit m' angenommen. Durch den Stoß gewann das 
mit der Geſchwindigkeit im erſten Falle — 2 ( — c), * 
im zweyten Falle — 2 ke — 9 2 (& —— A 00, 
worin g die Beſchleunigung der Schwere iſt: daher hat 
i an mittheilendem Motuificieren durch Einwirken des 
Age 
Moments r zugenommen um s — ur 
Hier iſt das Incrementum s demer proportional (da 
hingegen oͤ dem 2 nicht proportional iſt); ferner iſt das 
Increment s unabhängig von der Geſchwindigkeitsvermeh 
kung in m' vor Einwirken von r auf m (da hingegen Ö 
von a abhaͤngt). 
Es verſteht ſich, daß alles hier Geſagte uͤber das Ver— 
haͤltniß zwiſchen Temperaturerhoͤhung y und Waͤrmemoment 
2, bloß innerhalb der Grenzen des Frier- und Siedepune— 
tes gelte, welche Puncte von der Natur der Fluͤſſigkeit und 
dem jedesmaligen Barometerſtande abhängig find, ** 
» Nach den bekannten Gleichungen der Stoßtheorie: me + 
+m’c’'=mv+m'vun me?=m‘c?—= mv?+ 
+ mv? 
+ Käme es darauf an, die Gleichung zwiſchen y und 2 der— 
geftat anzuſetzen, daß dieſe Gleichung auch das Geſetz des 
conftanten Werthes von y über den Siedepunct hin- 
aus ausdrückt, fo mußte durch eine Function von 2 
ausgedrückt werden, über welche ſich folgende Betrachtun⸗ 
gen anſtellen ließen. Iſt 2 das zur Erwärmung der Waſ— 
ſermaſſ M von oo bis 5 erforderliche Waͤrmemoment, fo 
folgt aus der ſchon begründeten Gleichung 2 = 
M N M. L. 
— — — Q — — 
58 6 5 8 5 
252 e er 
chung y = NMI zz Mit dieſer legten Function 
die Gleis 
nun müßte A (2) gleichgeltend ſeyn, ſo daß beyde Ausdrü⸗ 
cke identach wären, in ſoferne in beyde ſtatt @ irgend ein 
une 
Diurch die Gleſchungen en 
3 LAN A. N 1 ie: 
N oe 2m = 
pe) HL w), un 
IV) y S & (M, N, ,a, B, A, U, oh, wobey letztere 
n 
Gleichung aus erſterer entſtand, indem man J allein auf 
eine Seite der Gleichung brachte, iſt das Moment der be— 
dingenden Kraft U ausgedrückt durch den Temperaturgrad 
„, auf welchen die Waſſermaſſe M, vom Temperaturgrade 
a aus, erhoben wird; und umgekehrt. 
Wenn die Waſſermaſſe M von der Temperatur a, 
mit der Waſſermaſſe M’ von der Temperatur a’ (ohne. 
Waͤrmeverluſt) * vermiſcht werd; fo iſt, während der Dauer 
des Streites zwiſchen beyden Maſſen, eine Waͤrmekraft 
wirkſam, welche (nach dem Geſetze der Gleichheit zwiſchen 
Action und Reaction) binnen ſedem Zeitelemente gleich ſtark 
poſitiw und negativ auf beyde Maſſen wirkt. Wenn end— 
lich der Streit nach Temperaturausgleichung vorüber iſt und 
beyde Maſſen die gemeinſchaftliche Temperatur erlangt 
haben, ſo find bevre Maſſen durch einerley Moment der 
Waͤrmekraft von entgegengeſetzten Werthen influenciert wort 
den; es beſteht daher (Gleichung I) die Gleichung (worin 
[2 
Werth von o bis f fubftituiert würbe, wenn f den Siede— 
punct des Wajfers ausdrückt. Jedoch mußte A (2), über: 
dieß noch die Eigenſchaft haben, daß (nach Lagrange 
Bezeichnung der erſten abgeleiteten Function) allgemein 
} Era, + o) — o werde, in foferne o einen 
poſitiven Werth hat. Noch muß bemerkt werden, daß f. 
ſofern conftant ſey, als von einem beſtimmten Barometer— 
ftande der auf das zu erwaͤrmende Waſſer druͤckenden At- 
moſphaͤre die Rede iſt; daß hingegen j mit den verſchiede⸗ 
nen Werthen jenes Barometerſtandes Ändere (wenn die 
Reihe von Verſuchen über Waſſerwaͤrme unter verſchiede— 
nem atmoſphaͤriſchen Drucke wiederholt wird). Der jedess 
malig erth von ſ laßt ſich aus Soldners (nach Daltons 
Verſuchen berechneten) Formel (S. 109 in Buquoys Skiz— 
zen zu einem Geſetzbuche der Natur) finden, wenn man 
erwaͤget, daß der Barometerſtand der dem ſiedenden Waſ— 
ſer entſteigenden Daͤmpfe jedesmal dem zugleich ſtattha— 
benden Barometerſtande der Atmoſphaͤre gleich komme. 
„ Ohne Waͤrmeverluſt heißt hier nicht (wie nach der 
Anſicht des Atomiſtikers) ohne Entweichen von Waͤrmeſtoff 
in andere Körper außerhalb M und M', ſondern es heißt 
(nach unſerer dynamiſchen Anſicht der Waͤrmeerſcheinungen): 
ohne Mittheilung der calorificierenden cs 
tion von Mund Maus gegen andere Körper 
( B. die Wände des die Flüſſigkeiten M und 
M. einſchließenden Gefäßes) oder: ohne daß 
eine wechſelſeitige Umſtimmung der Typen 
zur fcalorificierenden Action vor ſich gehe, 
weder zwiſchen Mund einem dritten Koͤr⸗ 
per, noch zwiſchen M“ und einem dritten 
Korper, ſondern daß jene umſtimmung 
bloß zwiſchen M und M' vor ſich gehe. 
