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kalter Luft, ſo iſt dieß, nach unſerer dynamiſchen Anſicht 
der Waͤrmeerſcheinung, das Reſultat der ſich auf Waͤrme— 
action beziehenden Wechſelwirkung zwiſchen dem Körper und 
dem umgebenden Mittel. Hiernach wird, zur Erklaͤrung, 
eben ſo wenig das Uebertreten von Waͤrmeſtoff aus einer 
Maſſe in die andere erforderlich, als das Uebertreten eines 
Bewegungsſtoffes aus dem ſtoßenden Koͤrper in den geſtoße— 
nen Körper, in der Theorie des Stoßes, nothwendig iſt, 
obgleich der ſtoßende Koͤrper an mechaniſcher Action verliert, 
hingegen der geſtoßene Koͤrper an mechaniſcher Action ge— 
winnt. 
Beym Abkuͤhlen eines Koͤrpers in einem umgebenden 
Mittel, und beym gleichzeitigen Erwaͤrmen dieſes Mittels 
durch jenen Körper, geht zwiſchen dieſen zweyerley Koͤrpern 
ganz daſſelbe vor ſich, was an dem weiter oben betrachteten 
Calorimeter zwiſchen Waſſer und Waſſer. Aus der auf 
zweckmaͤßige Verſuche geſtuͤtzten Theorie uͤber die allgemein 
zwiſchen jeglichen zwey Körpern Statt findende calorificie— 
rende Wechſelwirkung moͤchten ſich, fuͤr die Werthe der 
hiernach entſtehenden veränderten calorificierenden Aeußerun— 
gen, verſchiedenartige analytiſche Ausdruͤcke ergeben; eben 
ſo, wie ſie, in der Theorie des Stoßes, verſchiedenartige 
Ausdruͤcke fuͤr die reſultierenden mechanificierenden Aeuße— 
rungen (Bewegungen nach dem Stoße) erhalten, je nach— 
dem die ſich ſtoßenden Koͤrper von verſchiedener Natur ſind, 
nehmlich elaſtiſch, hart, weich, oder anders geartet (3. B. 
bis auf gewiſſe Grade hart und dabey unvollkommen ela— 
ſtiſch). 
Wir begnuͤgen uns hier damit, nur einige Hauptmo— 
mente aus dergleichen Unterſuchungen anzufuͤhren. 
Die calorificierende Wechſelwirkung der Maſſen gegen 
einander iſt groͤßer oder kleiner (das Abkuͤhlen und Erwaͤr— 
men der einen durch die andere geht ſchneller oder langſa— 
mer vor ſich), je nachdem der Typus zur Waͤrmeaction in 
beyden Maſſen auf einen mehr oder minder verſchiedenen 
Grad geweckt iſt. 
Iſt das umgebende Mittel m als von unendlicher 
Ausdehnung im Verhaͤltniſſe zu M anzunehmen, z. B. un: 
begrenzte Luft, ſo iſt das Reſultat dieſer Wechſelwirkung 
bloß am Korper M wahrzunehmbar, nicht am unbe— 
grenzten Mittel m; da das auf die Maſſeneinheit des 
unbegrenzten Mittels m ausfallende Moment der Waͤrme— 
/pdt ? a ? 
= co iſt. Ueberdieß nimmt M denſelben 
Grad der calorificierenden Aeußerung an, als urſpruͤnglich 
das umgebende Mittel m. Eine heiße Metallkugel M kuͤhlt 
in unbegrenzter Luft m auf den urſpruͤnglichen Tempera— 
turgrad der Luft ab, ohne dieſelbe zu erwaͤrmen. 
kraft = 
Eben fo ändert fich zwar die Geſchwindigkeit C ber 
Maſſe M, wenn dieſe an die mit der Gefhmwindigkeit c 
laufende m = 00 ſtaͤßt, allein die Geſchwindigkeit c erlei— 
det keine Veränderung; und uͤberdieß iſt, wenn M und m 
hart oder weich find, die reſultierende Geſchwindigkeit V 
von M der urſprünglichen Geſchwindigkeit c von m gleich. 
Denn es iſt, aus der bekannten Theorie des Stoßes bey 
volkommen harten und weichen Körpern MC + me = 
310 
MV Tmy = (Mm) V= (Mm) », alſo 
MGC E me MC mc 
Te eben I N 
= c. Beziehen wir dieſe Betrachtung auf den Stoß voll— 
kommen elaſtiſcher Koͤrper, ſo iſt zwar die Geſchwindigkeit 
o des m unverändert geblieben; allein die Geſchwindigkeit 
des M iſt nicht in jene c verwandelt worden. Denn es 
folgt aus der bekannten Theorie des Stoßes bey elaſtiſchen 
Koͤrpern: MC+ mc > MV+my und MC? + ınc? 
BAR 5 ß 2 em 
= MVZ + mv folglich V=C-— Mm ( — c) 
2 N 2 
e e ee daher fr m = © 
ſich ergibt: V= 20 — C und » c. 
Der Proceß der calorificierenden Wechſelwirkung des 
wechſelſeitigen Erwaͤrmens und Abkuͤhlens des einen Koͤr— 
pers durch den andern, hat daher weit mehr Analogie mit 
dem Proceſſe des Bewegungstauſches bey harten und wei— 
chen, als mit demſelben Proceſſe bey elaſtiſchen Koͤrpern. 
Wenigſtens ſcheint dieß ſo bey unſern vielleicht nicht ge⸗ 
nugſam empfindlichen Thermometern. Denn ſogleich ſoll 
gezeigt werden, daß ſtrenge genommen, die Temperatur des 
in der Luft auskuͤhlenden Koͤrpers nie vollkommen der ur— 
ſprünglichen Lufttemperatur gleich werde; daß alſo der hier 
Statt findende Proceß des Waͤrmeaustauſches analog ſey 
jenem Proceſſe des Bewegungsaustauſches, welcher Statt 
findet bey Koͤrpern, die weder vollkommen hart oder weich 
noch vollkommen elaſtiſch ſind, wie dieß eigentlich bey allen 
uns bekannten Körpern der Fall iſt, da vollkommene Haͤr— 
te, Weiche und Elaſticitaͤt bloß Ideale find, die wir in der 
Natur nirgend antreffen. 
Nennen wir T die Temperatur des erhitzten, und all— 
maͤhlich in der Luft erkaltenden Koͤrpers am Ende irgend 
einer Zeit t; ferner To und to die Temperaturen deſ⸗ 
ſelben Koͤrpers und der umgebenden Luft zu Anfange der 
Zeit t, fo beſteht folgende (aus den Erſcheinungen hergelei⸗ 
tete) Gleichung: * log (T — to) = (log To — to) — 
— At. 
Sollte dieß Geſetz nicht bloß innerhalb gewiſſer Gren 
zen Statt finden, ſondern allgemein, fuͤr jeden Werth von 
t, fo würde daraus folgen, daß T nie — to werde, da 
für T = to folgt: t = ©, ein Geſetz, das ebenfo wenig 
ungereimt iſt, als jenes des endlichen Werthes am Flaͤchen⸗ 
inhalte, der durch die Hyperbel und durch die als Abfcifs 
ſenaxe angenommene Aſymptote eingeſchloſſen iſt, und der 
einem unendlich großen Werthe der Afciffe entſpricht. Es 
ſcheint uns freylich in den Verſuchen, daß endlich T — to 
werde; beſitzen wir denn aber ſchon ſolche Thermometer, 
die uns die Waͤrmegrade nicht bloß naͤherungsweiſe ange: 
ben? kann es nicht ſeyn, daß das Thermometer uns beyde 
Körper als von gleicher Temperatur angibt, indes doch noch 
ein ſehr kleiner Unterſchied in beyden Temperaturen ob— 
waltet? 
* Biot traité de physique T. Iv. 
