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Aus obiger Gleichung folgt — = Adt, und 1931 00 ee e e e 
naͤherungsweiſe TS -A 759 to) At, wenn N T Ro + 50 welches ſehr natürlich iſt, da die Abkuͤhlung 
und At die endlichen ſehr kleinen Incremente der Tempe— 
ratur und der Zeit ausdruͤcken, welche durch die Zunahme ir- 
gend einer Zeit t zugleich Statt finden. 
Die letztere Gleichung, welche ſich auch ſo anſetzen 
u, AX = 4 (To — to) a 5 
a 
und worin A und a conſtante Groͤßen find, druͤckt aus die 
Abnahme der Temperatur des in der Luft abkuͤhlenden 
Koͤrpers, binnen einem kleinen Zeitmomente At, das in 
jenem Augenblicke der Abkuͤhlungsperiode t angenommen 
wird, wo der Koͤrper die Temperatur T erreicht hat. Hier— 
aus läßt ſich die zugleich Statt findende Abnahme des mit: 
theilenden Volumificierens leicht beſtimmen, welches der in 
der Luft erkaltende Körper gegen die Mercurmaſſe des Ther— 
mometers ausübt. Aus den bisherigen Betrachtungen ſind 
wir im Stande, das Geſetz analytiſch auszudrucken, wel— 
ches beſteht zwiſchen der im Streite um Temperaturaus— 
gleichung wirkſamen Waͤrmekraft P, und zwiſchen der ent— 
ſprechenden Zeit t; für den Fall nehmlich, wo ein Körper, 
deſſen Maſſe = M ift, in einem unbegrenzten Mittel (z. 
B. in freyer Luft) auskühlt (durch Einwirken der auf Luft 
und NM pofitiv und negativ einwirkenden Waͤrmekraft P). 
Es iſt d T = — A. T. dt T A. to dt, ferner 
M. N. d T 
1 d Z = pPdı wie wir da zeigten, wo 
8 e A 
das Waͤrmemoment Z beſtimmt wurde, wodurch die Maſ— 
fe M erwärmt werden ſoll, von as auf yo. Da hier M 
75 To Graden auf T Grade abgekühlt wird, ſo iſt 
Durch Subſtitution von dt, aus der erſten in die 
letzte Gleichung, erhalten wir für P den negativen Aus: 
MN : 
druck: P = = (to — T). Aus dieſer Glei⸗ 
K (AS j 
Hung zwiſchen abnehmender Temperatur und der negativ 
wirkenden Waͤrmekraft, ergibt ſich die Gleichung zwiſchen 
dieſer Kraft und der entſprechenden Zeit; denn es Pe aus 
der allererſten Gleichung folgende: T = to + * 
e 
To — t BR 
=to+ =, worin G die durch Integration in 
7 — a 
Rechnung gekommene Conſtante, und e die Baſis der nas 
türlichen Logarithmen iſt; man darf daher nur dieſen Werth 
von T in obiger Gleichung ſubſtituieren. 
Der mit der fortſchreitenden Zeit A, und mit der zu— 
gleich abnehmenden Temperatur T ſich fortan aͤndernde ne— 
Bine Wert von P. den wir = E m) ſetzen 
N a 0 
koͤnnen (worin R conſtant), fängt gleich mit der Zeit t 
unter einem endlichen Werthe an, d. h. er verſchwindet 
des M nicht früher beginnen kann, als von dem Augen- 
blicke an, wo eine endliche Waͤrmekraft angefangen hat, 
auf M negativ einzuwirken. Dieſe Waͤrmekraft verfhwins 
det nicht eher, als bis To — to wird, welches (wie ſchon 
gezeigt wurde) erſt nach einer Abkuͤhlungsperiode t = o 
erfolgen koͤnnte. Wäre dieß nicht der Fall; möchte nehm⸗ 
lich nach einer endlichen Zeit die Temperatur des abkuͤhlen⸗ 
den M jener der Luft gleich kommen, fo müßte uͤber die— 
fen Zeitpunct hinaus ſich eine Oscillation von Erwaͤrmung 
und Abkuͤhlung in M einſtellen, da die auf die Luft durch 
NM begonnene Einwirkung nicht mit einemmale aufhören 
koͤnnte, ſondern durch den Widerſtand gegen dieſe Einwir— 
kung erſt getilgt werden müßte u. ſ. w. nach ähnlichen An⸗ 
ſichten als bey einem Pendel. N 
Wir gehen nun zu einer ganz eigenthuͤmlichen Aeußes 
rung des Calorificierens über, Verſuche (vorzuͤglich ange⸗ 
ſtellt von Mariotte, Pictet, Sauſſure) beweiſen nehmlich, 
daß ein wechſelſeitiges Erwaͤrmen und Abkuͤhlen zwiſchen 
den Körpern IM und m auch dann beſtehen koͤnne, wenn 
fie einander nicht berühren; daß alſo eine Waͤrmeac⸗ 
tion in Diſtanz Statt finde. Wir tragen kein Beden⸗ 
ken, in einem ſolchen Falle die Erſcheinung ſtrahlende 
Warme (mit dem Atomiſtiker) zu nennen; nur denken wir 
uns aber hiebey nicht eine ausſtrahlende Materie (Waͤr— 
meſtoff), fondern eine ihre Gperationslinie, von ih— 
rem CTentralpuncte aus, nach allen Seiten hin ent— 
werfende Kraft, in deren Weſenheit zu dringen, wir 
nicht wagen, wohl auch deſſen nicht beduͤrfen. So betrach— 
ten wir denn alſo die ſtrahlende Waͤrme auf eben die Wei— 
fe, als die Action des Leuchtens, * (mathematifhe Ente 
wicklung der Lichterſcheinungen in meinen Skizzen .. ..), 
oder als die Action des Anziehens (Attraction) u. ſ. w. 
Uns iſt die Erſcheinung der ſtrahlenden Waͤrme das 
Verbindungsglied zwiſchen dem Calorificieren und Lumifi— 
cieren, ein Mittelding aus beyden, ein Lumicalorificieren. 
Es darf uns daher nicht befremden, wenn wir an jener 
verknuͤpfenden Erſcheinung dieſelben Geſetze wiederholt er— 
blicken, die wir theils am Lumificieren, theils am Calorifi⸗ 
cieren beobachten konnen. 
Der ſtaͤrker beleuchtete Körper erhöht das Leuchten des 
ſchwaͤcher beleuchteten; und eben fo erhoͤht der ſtaͤrker calo— 
»Die Waͤrmeaction aͤußert ſich am wärmenden Körper durch 
eigenes Volumificieren, am erwaͤrmten Körper durch Auf⸗ 
forderung zum Volumiſicieren. Die Leuchtaction außert 
ſich am leuchtenden Koͤrper durch Verkuͤnden des eigenen 
Standpunctes im Raume, am beleuchteten Koͤrper durch 
Aufforderung zum Verkuͤnden des Standpunctes im Rau⸗ 
me. Hieraus ergibt ſich die Analogie zwiſchen Ealorificies 
ren und Lumiſficieren: beyde Actionen beziehen ſich auf 
den Raum; erſtere aber auf das Erfaſſen des Raums, 
letztere hingegen auf das Verkuͤnden des ſchon erfaß⸗ 
ten Raumes. Beyde Actionen mögen wohl da in einans 
der uͤbergehen, wo die Phaͤnomene der ſtrahlenden 
Waͤrme (im oben erklaͤrten Sinne) eintreten. 
