403 
Volum, durch erhöhte Aufforderung an das mit ihm in 
Wechſelwirkung tretende Queckſilber zur Volumvermehrung. 
Dieſe Erklaͤrungsweiſe iſt eben ſo vernunftgemaͤß, als 
jene, wo der Waͤrmeſtoff wie der Saft aus einer Zitrone 
herausgepreßt werden ſoll, und wenn gleich nicht fo hand— 
greiflich, ſo andererſeits weit uͤbereinſtimmender mit den 
Erklaͤrungsweiſen der uͤbrigen Naturphaͤnomene, und uͤber— 
dieß unabhaͤngig von der Fiction eines Stoffes, deſſen Da— 
ſeyn auf keine Weiſe erwieſen iſt. 
Wir wollen nun die Erſcheinungen des wechſelſeitigen 
Erwaͤrmens und Abkuͤhlens der Körper unter einander, wenn 
ſie verſchiedene Temperaturen beſitzen, verfolgen und verſu— 
chen, dem Weſen der Waͤrmephaͤnomene hierdurch noch naͤ— 
her auf die Spur zu kommen. 
Es calorificiert ein Koͤrper nie ſo ſtark, daß er nicht 
durch einen noch ſtaͤrker calorificierenden zu einem hoͤhern 
Calorificieren geſteigert werden koͤnnte; und es calorificiert 
ein Koͤrper nie ſo ſchwach, daß er nicht durch einen noch 
ſchwaͤcher calorificierenden zu einem niedrigern Calorificieren 
herabgeſtimmt werden koͤnnte. Eben ſo kann ein noch ſo 
ſchnell bewegter Koͤrper durch einen noch ſchneller bewegten 
beſchleunigt, und ein noch ſo langſam bewegter Koͤrper 
durch einen noch ſchneller bewegten beſchleunigt, und ein 
noch ſo langſam bewegter Koͤrper durch einen noch langſa— 
mer bewegten verzoͤgert werden (beym Zuſammenſtoßen der 
bewegten Koͤrper). 
Gewiſſe Körper M und m, von beſtimmten Qualitaͤ⸗ 
ten, gegen einander in calorificierende Wechſelwirkung ge— 
bracht, aͤußern ſich ſehr energiſch im mittheilenden Volumi— 
ficieren gegen einander, das wechſelſeitige Abkuͤhlen und Er— 
waͤrmen folgt ſehr ſchnell; das Gegentheil kann ſich bey 
zwey andern Körpern M’ und m' ergeben. Erſteres findet 
3. B. Statt zwiſchen Metall und Metall, letzteres zwiſchen 
Metall und Holz; ja noch auffallender iſt es, daß erſteres 
Statt findet zwiſchen Metall mit rauher Gberfläche 
und Luft, letzteres zwiſchen Metall mit glatter Gber⸗ 
flache und Luft, daß, wenn M ä durch m ſich ſchnell ab⸗ 
kuͤhlt, ſich auch durch m ſchnell erhitze. Auf eine ana» 
loge Weiſe iſt der Austauſch der Geſchwindigkeiten, beym 
Stoße, nach der mannichfaltigen Beſchaffenheit der ſtoßen— 
den Körper, verſchieden, anders nehmlich bey harten und 
weichen, anders bey elaſtiſchen Koͤrpern. 
Iſt p die binnen dem Elemente dt jener Zeit t, 
während welcher die zwey Maſſen M und m ſich um die 
Ausgleichung der Temperatur ſtreiten, wirkſame Waͤr— 
mekraft (welche, poſitiv auf die eine Maſſe, negativ 
auf die andere wirkend, die eine erwärmt, die andere ab— 
kuͤhlt; eben fo, wie die zwiſchen zwey um Ausgleichung der 
Bewegung ſtreitenden Maſſen wirkſame Stoßkraft, die eine 
Maſſe beſchleunigt, die andere verzoͤgert); ſo iſt der binnen 
der Zeit t in m zugewachſene Theil des Calorificierens 
GC = Ajpdt Beziehen wir dieſelben Betrachtungen 
auf die ſich wech ſelſeitig calorificierenden Maſſen M' und me 
fo haben wir eben ſo C = A/ p' dt. 
— — 
4% 
So wie es nun beym Stoße unter den Körpern M 
m, oder unter jenen M“ und m’ von deren innern Be— 
ſchaffenheit abhaͤngt (von ihrer Haͤrte, Weiche, vollkomme— 
nen und unvollkommenen Elaſticitaͤt), nach welchem Geſetze 
der Continuitaͤt die zwiſchen beyden Koͤrpern binnen der 
Dauer des Stoßes wirkſame Stoßkraft p oder jene p“ ſich 
mit den Werthen der Zeit t Ändern muͤſſe; eben fo muß es 
bey der calorificierenden Wechſelwirkung unter den Körpern 
M und m oder unter jenen BI“ und m‘, von deren innern 
Beſchaffenheit abhaͤngen, was fuͤr Functionen von der Zeit 
k, die binnen der calorificierenden Wechſelwirkung thaͤtige 
Waͤrmekraft p oder jene p“ ſeyn werden. 
Wir ſetzen allgemein p = F’ (t) und p“ = f(t) 
(in dem Sinne der abgeleiteten Functionen, in der theo- 
rie des fonctions analytiques par Lagrange), und er⸗ 
halten daher C = A F (t) und C! = Af (t). 
Hieraus wird nun begreiflich, wie die innere Beſchaf— 
fenheit der Körper M und m oder jene der Körper M“ 
und m’ weſentlich darauf einwirke, ob, für einerley Werth 
von t, C groͤßer oder kleiner als C’ erhalten werden muͤſſe, 
d. h. ob der Austauſch von Waͤrme zwiſchen M und m 
ſchneller oder langſamer vor ſich gehen muͤſſe als zwiſchen 
M“ und m’, 2 
Es kann fogar für gewiſſe Zeitabſchnitte der Wärme, 
austauſch zwiſchen M und m langfamer vor ſich gehen als 
zwiſchen IM’ und m’, dann aber wieder für andere Zeitabs 
ſchnitte das Gegentheil eintreten. Setzen wir z. B. F’ 
(t) S K und k“ (t) Selt, ſo iſt C= A Kt und 
2 
Be 55 oder CO Kat und G!“ = Lets. Hier⸗ 
aus folgt, daß der Waͤrmeaustauſch zwiſchen M und m 
jenem zwiſchen M“ und m’ gleich gekommen ſey, nachdem 
der Waͤrmeaustauſch beyderſeits binnen der Zeit =, fortges 
dauert hat; daß hingegen der Waͤrmeaustauſch zwiſchen M 
und m langfa vor ſich gegangen ſey als zwiſchen M' 
und m’, wenn er beyderſeits binnen der Zeit L To fort- 
gedauert hat; daß endlich der Waͤrmeaustauſch zwi— 
ſchen M und m ſchneller vor ſich gegangen ſey als zwi⸗ 
ſchen M“ und m’, wenn er beyderſeits binnen der Zeit 
o fortgedauert hat, und wenn uͤberdieß K Lo iſt. 
L 
Mir bedürfen, der hier vorgetragenen Anſichten ges 
maͤß, zur Erklärung des wechſelſeitigen Erwaͤrmens und Abe 
kuͤhlens zweyer Koͤrper unter einander, keines aus- und ein⸗ 
ſtroͤmenden Waͤrmeſtoffs, und das Princip des bewegli⸗ 
chen Gleichgewichts (principe de l'ëquilibre mobile), 
wornach Prepoſt ein beſtaͤndiges Aus- und Einſtroͤmen von 
Waͤrmematerie annimmt, und behauptet, der Körper ſteige 
und falle an Temperatur, oder behalte ſie unveraͤnderlich 
bey, je nachdem das Einſtroͤmen größer, kleiner oder gleich 
ſey gegen das Ausſtroͤmen, iſt uns eine leere Hypotheſe. 
Das Zu: und Abnehmen der Temperatur iſt uns bloß ein 
veränderter Zuſtand, eben ſowohl, als das Zu- und Abs 
nehmen der Geſchwindigkeit. Die veranlaſſenden Urſachen 
