405 
zu jenen und zu dieſen Zuſtandesveraͤnderungen nennen wir 
Waͤrmekraft und mechaniſche Nraft; begreifen aber 
eben fo wenig, warum wir einen Waͤrmeſtoff, als war: 
um wir einen Bewegungsſtoff annehmen ſollen. Keiner 
von beyden Stoffen hat ſein materielles Seyn auf der Wa⸗ 
ge oder auf irgend eine andere unbezweifelte Weiſe beur⸗ 
kundet; das vermeyntliche Daſeyn Beyder koͤnnte ſich bloß 
auf eine Fiction ſtuͤtzen, welche allen Werth verliert, ſobald 
targethban wird, daß ſich alle darauf beziehenden Erſchei— 
nungen, ohne jene Fiction, rein dynamiſch erklären laſſen, 
Wenn die Maſſen M und m (zweyer beliebiger Koͤr⸗ 
per z. B. Metall und Luft) in die Bedingniſſe einer unter 
dieſen Maſſen moͤglichen calorificierenden Wechſelwirkung 
treten, und es beſteht ein ſolches Verhaͤltniß des Calorifi⸗ 
cierens C und c an jenen Maſſen, daß die calorificierende 
Wechſelwirkung ſich nur unter dem Werthe — o äußern 
kann, daß nehmlich kein ſinnlich wahrnehmbares wechſelſei— 
tiges Erwaͤrmen und Abkühlen zwiſchen M und m vor ſich 
gehen kann; ſo wird nichts deſto weniger der Fall eintreten 
koͤnnen, daß U eine andere calorificierende Einwirkung auf 
die Maſſe m' eines dritten Koͤrpers aͤußert, als dieß m 
gegen daſſelbe m‘ zu thun im Stande iſt. Eben fo koͤn⸗ 
nen zwey Körper M und m, die mit gleicher Geſchwindig⸗ 
keit laufen, die alſo auf einander, im Zuſtande der wech— 
ſelſeitigen Berührung, nicht mechaniſch einwirken werden, 
ſich gegen einen dritten Koͤrper m', der ſich langſamer ber 
wegt, wirkſam aͤußern, und zwar auf ſehr verſchiedene 
Weiſe. Iſt nehmlich m’ vollkommen hart, M und m 
auch vollkommen hart, ſo iſt die verſchiedene Einwirkung 
von M auf m’, und von m auf m’ bey angenommenem 
Werthe von m', von den Werthen M und m abhängig. 
Iſt aber auch ſelbſt (der Quantität nach) M = m, fo 
kann es noch geſchehen, daß Manders auf m’ als m auf m’ 
wirke; es darf z. B. hierzu bloß angenommen werden, 
es ſey M vollkommen hart und m vollkommen elaſtiſch. 
Wird in eine kleine Portion Waſſers, und eben ſo 
in eine kleine Portion Oels, ein Thermometer getaucht, 
ſo wird das Thermometer in dieſen zweyerley Faͤllen (von 
einerley Grade aus) auf verſchiedene Grade erhoben werden, 
wenn auch das Waſſer und das Oel, in der wechſelſeitigen 
Beruͤhrung nicht calorificierend auf einander wirken (wenn 
das eine das andere weder abkuͤhlt noch erwaͤrmt); hier 
beſteht alſo bey Abweſenheit der calorificierenden Wechſel— 
wirkung zwiſchen Waſſer und Oel ein verſchiedenes mitthei— 
lendes Volumificieren am Waſſer und Oele (gegen Queck- 
filber). * Sind aber die Portionen des Waſſers und Oels 
fo groß, daß die Queckſilbermaſſe (des Thermometers) na- 
herungsweiſe dagegen verſchwindet, fo aͤußert ſich beyder— 
ſeits einerley mittheilendes Volumificieren gegen das Queck- 
ſilber (es aͤußern M und m eine und dieſelbe Temperatur). 
* Der atomiſtiſche Phyſiker glaubt in dieſer Erſcheinung ein 
verſchiedenes Vertheilen bes Waͤrmeſtoffs zwiſchen Waſſer 
und Mercur, dann zwiſchen Oel und Mercur zu erblicken, 
83 eine verſchiedene Waͤrmecapacitaͤt am Waſſer und 
ele. 
406 
Ein ähnliches Reſultat als hier bey der calorificieren- 
den Wechſelwirkung, laͤßt ſich bey der mechanificierenden 
Wechſelwirkung (beym Stoße) analytiſch entwickeln. Man 
denke ſich die Maſſe M und m mit einerley Gefchwindigs 
keit c fich fortbewegend, fo daß dieſelben in der wechſelſei⸗ 
tigen Berührung auf einander nicht mechanificierend einwir— 
ken. Die vollkommen harte Maſſe m'“ bewege ſich mit ei— 
ner Geſchwindigkeit “-= c. Nun denke man ſich den zwey— 
fachen Fall, entweder daß M an im ſtoße, oder daß m an 
m’ ſtoße, fo hat in“ um folgende zweyerley Geſchwindig— 
keiten zugenommen: entweder um die Geſchwindigkeit 
v“ RN N 8 
1. M — = MF m (e— c) oder um die Ge— 
2 
’ 
N ee 
EIER * 
ſchwindigkeit 2. 1 N 
vollkommen hart, und m vollkommen elaſtiſch if. Waͤre 
aber m unvollkommen elaſtiſch, fo koͤnnte die zwiſchen m 
und m’ Statt findende mechaniſche Wechſelwirkung einem 
(ce — c) wenn M 
„ 
ſolchen Geſetze unterliegen, daß die Gleichung 3, 11 u 
1 2 m a 
d2ꝛ mm' 
Vorausſetzung geben die Gleichungen x. und 3. für die 
Geſchwindigkeitszunahme von m’ durch Einwirken von 
M und m, welche urſpruͤnglich einerley Geſchwindigkeit 
haben, verſchiedene Werthe, welche auch dann noch ver— 
ſchieden bleiben, wenn M = m ift, welche jedoch einanz 
der beynahe gleich werden, wenn m’ fo klein iſt, daß es 
ſowohl gegen M als gegen m naͤherungsweiſe verſchwindet. 
Wir koͤnnten uns hier gleichſam folgendermaßen ausdruͤ— 
cken: In den Gleichungen 1. 2. 3. beziehen ſich die Aug: 
druͤcke - — c“ und v’ — c’ auf die Bewegungstem— 
m M 
peraturen der Körper m und M, gemeſſen am Bewe— 
gungsmeſſer oder Motuometer m'. Unſere bisherigen 
fogenannten Thermometer find eigentlich bloße Thermo— 
ſcope; eben fo iſt m’ nicht eigentlich ein Motuometer, 
ſondern nur ein Motuoſcop, welches nicht die Groͤße des 
unmittelbaren Mechanificierens in IM und m angibt, fons 
dern bloß deren mittheilendes Motuificieren, das nebenher 
von der eigentlichen Beſchaffenheit der Körper M, m und 
m' abhängt. Betrachten wir jene Aeußerungen des Calori— 
ficierens, wornach der calorificierende Koͤrper in andern 
Körpern eine Verflüchtigung, oder an belebten Organen 
das Gefühl von Waͤrme hervorbringt, fo zeigt uns die 
Erfahrung folgendes Reſultat: Wenn die zwey Körper M 
und m von verſchiedener Qualitaͤt find, und wenn der Ty— 
pus zum Calorificieren in beyden auf jenen Grad geweckt 
iſt, daß auch bey der innigſten Berührung zwiſchen NI und 
m keine calorificierende Wechſelwirkung (kein wechſelſeitiges 
Abkuͤhlen und Erwaͤrmen) erfolgt, wenn nehmlich (nach 
dem gemeinen Sprachgebrauche) M und m einerley Tem- 
peraturen haben, ſo aͤußern ſie nichts deſtoweniger eine ſehr 
verſchiedene Einwirkung auf ſolche Körper, womit fie be— 
ſtreuet werden, und welche ſie verfluͤchtigen; und eben ſo 
gegen den Finger, an welchem ſie das Gefuͤhl der Waͤrme 
hervorbringen. Es iſt nehmlich bekannt, daß, wenn zwey 
qualitativ verſchiedene Körper M und m von gleicher Tem» 
(c — c-) erhalten würde. Unter dieſer 
