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peratur (auf das Thermometer bezogen) mit flüchtigen Sub— 
ſtanzen z. B. Campher, beſtreuet werden, daß dann die 
Verfluͤchtigung des Camphers mit einem verſchiedenen Gra— 
de der Intenſitaͤt auf M und m vor ſich gehe.? Eben fo 
weiß Jederman, daß qualitativ verſchiedene Koͤrper von 
ganz gleicher Temperatur (aufs Thermometer bezogen), ſo 
daß ſie gegen einander weder ein Abkuͤhlen noch Erwaͤrmen 
in der Beruͤhrung hervorbringen, bey der Beruͤhrung mit 
dem Finger oder irgend einem andern Taſtorgane, ein ſehr 
verſchiedenes Gefuͤhl von Waͤrme hervorbringen; ſo fuͤhlt 
ſich z. B. Holz bey niedriger Temperatur waͤrmer an, als 
Eiſen bey derſelben niedrigen Temperatur; hingegen fuͤhlt 
ſich Holz bey hoher Temperatur nicht ſo heiß an, als Ei— 
fen bey derſelben hohen Temperatur (wenn z. B. Hol: und 
Eiſen neben einander liegend in der Sonne erwaͤrmt wer— 
den); und dennoch wird bey der wechſelſeitigen Berührung 
zwiſchen Holz und Eiſen kein Umtauſch der Temperatur 
vor ſich gehen. Dieſe Phänomene des Calorificierens find 
nach der atomiſtiſchen Anſicht, nach einem fingierten, aus 
einem Körper in den andern uͤbertretenden Waͤrmeſtoffe nicht 
wohl zu begreifen; hingegen ſind ſie nach der dynamiſchen 
Anſicht der Waͤrmeaction nicht einmal etwas Auffallendes, 
da ſie jenen Erſcheinungen vollkommen analog ſind, wel— 
che wir am Mechanismus, folglich an jener Action der 
Koͤrperwelt wahrnehmen koͤnnen, deren Geſetze mit der groͤß— 
ten Evidenz, Praͤciſion und Klarheit a priori entwickelt, 
und ſelbſt, ohne jemals zu taͤuſchen, dem ſtrengſten Calcul 
unterworfen werden koͤnnen. Wir wollen nun jene Waͤr— 
meerſcheinnngen betrachten, welche die Phyſiker auf die ſon— 
derbare Annahme verſchiedener Waͤrmecapacitaͤten und 
auf die Vorſtellung eines freyen und gebundenen Waͤr— 
meſtoffs gefuͤhrt haben. 
Wenn der vollkommen harte Körper M, und der voll: 
kommen elaſtiſche Körper m auch durch einerley Moment 
der mechaniſchen Kraft in Bewegung geſetzt werden, ſo iſt 
es dennoch ſehr begreiflich, daß die beyden Koͤrper (gegen 
m“) ein mittheilendes Motuificieren von ſehr verſchiede— 
nem Grade aͤußern koͤnnen, auch ſelbſt dann noch, wenn 
M =,m iſt (der Maſſenquantitaͤt nach). Eben fo leicht 
laͤßt ſich aus unſerer dynamiſchen Waͤrmetheorie folgendes 
einſehen: Zwey unter einander qualitativ verſchiedene, aber 
quantitativ gleiche Maſſen M und m, durch einerley Mo: 
ment der Waͤrmekraft influenciert, erhalten zwar einerley 
Zuwachs vom unmittelbaren Calorificieren, aber einen ver— 
ſchiedenen Zuwachs des mittheilenden Volumificierens ge— 
gen einen dritten Körper m', nehmlich eine verſchiedene 
Temperaturerhöͤhung. Einerley Moment der mechaniſchen 
Ruhland beſchreibt im ſiebenten Bande von Schweiggers 
Journal eine Reihe von Verſuchen uͤber die verſchiedene 
Faͤhigkeit verſchiedenartiger Körper, fluͤchtige Subſtanzen, 
womit ihre Oberflächen bedeckt werden, zu verfluͤchtigen, 
wenn auch jene verſchiedenartigen Körper durchaus einerley 
Temperatur haben. Hieraus geht hervor, daß bey glei— 
cher Temperatur glänzendes Eifenbledy darauf geſtreuten 
Campher weit langſamer verflüchtige, als dicke Pappſchei— 
ben; daß ſich eine Scheibe Siegellack oder Schwefel gegen 
Pappſcheiben eben ſo verhalte, Dieß erklaͤrt 
Ruhland durch einen eigenen an der Oberflache der Koͤr— 
per beſtehen ſollenden Waͤrmeverkehr u. ſ. w. 
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Kraft vermehrt, in verſchiedenerley gleich großen Maſſen, 
deren Bewegungstemperatur, nehmlich deren Faͤhigkeit ei: 
nes dritten Koͤrpers Bewegung zu ſteigern, um verſchiedene 
Werthe; eben fo vermehrt einerley Moment der Waͤrme⸗ 
kraft, in verſchiedenerley gleich großen Maſſen, deren Wäaͤr— 
metemperatur, nehmlich deren Fähigkeit eines dritten Koͤr⸗ 
pers Volum zu erhöhen, um verſchiedene Werthe. Die 
Atomiſtiker, welche einen Waͤrmeſtoff fingieren, muͤſſen, 
um dieſe letztere Erſcheinung zu begreifen ihre Zuflucht zu 
einer zweyten Fiction nehmen, nehmlich zum Gebunden— 
werden eines Theils des Waͤrmeſtoffs, und zwar, nach 
einer dritten Fiction, in einem verſchiedenem Verhaͤltniſſe, 
nach der ſogenannten verſchiedenen Waͤrmecapacitaͤt der 
Körper. Unſern dynamiſchen Anſichten gemaͤß folgt aber 
obige Erſcheinung des Calorificierens eben fo natürlich aus 
einer dynamiſchen Afficerung aus dem Gewecktwerden des 
einem Koͤrpers innewohnenden Typus zum Calorificieren, als 
die Erſcheinungen am Stoße zweyer Koͤrper ſich aus dem 
Weſen der mechaniſchen Kraft, und aus deren Einwirkung 
auf die einer Bewegung faͤhige Maſſe ergeben. Gebun⸗ 
dener Wärmeſtoff ſtellt ſich uns eben fo als eine uns 
nutze Fiction dar, als ob man von einem gebundenen 
Bewegungsſtoffe ſprechen wollte. 
Der vom Atomiſtiker angenommenen Waͤrmecapaci⸗ 
tät eines Körpers (deſſen Fähigkeit mehr oder weniger 
Waͤrmeſtoff in ſich aufzunehmen, und hiernach um einen 
beſtimmten Grad der Temperatur zu ſteigen) ſubſtituieren 
wir das Erforderniß an Warmeimpuls, wornach ein 
Körper M oder m feiner jedesmaligen Beſchaffenheit ges 
maͤß, ſtaͤrker oder ſchwaͤcher durch Waͤrmekraft influenciert 
werden muß, wenn er in feinem mittheilenden Volumificie- 
ren gegen einen gegebenen Körper m' um ein gegebenes 
Quantum zunehmen ſoll. 
Eben ſo beſteht fuͤr die verſchiedenerley Koͤrper ein 
verſchiedenes Erforderniß am Bewegungsimpulſe, wornach ein 
Körper M oder m, feiner jedesmaligen Beſchaffenheit ges 
maͤß, ſtaͤrker oder ſchwaͤcher durch mechaniſche Kraft influ⸗ 
enciert werden muß, wenn er in ſeinem mittheilenden Mo— 
tuificieren gegen einen gegebenen Körper m' um ein gege— 
benes Quantum zunehmen ſoll. Dieß findet z. B. Statt, 
wenn m'“ vollkommen hart, M ü vollkommen hart und m 
vollkommen elaſtiſch find, wie wir dieß ſchon fruͤherhin ana= 
lytiſch dargethan haben. 
In den Lehrvorträgen der Phyſik bedient man ſich 
bey Beſchreibung der Waͤrmeerſcheinungen haͤufig des Aus⸗ 
drucks: guter und ſchlechter Waͤrmeleiter. Dieß rührt, 
daher, daß man gewoͤhnlich eine aus einem Koͤrper in den 
andern wandernde Waͤrmematerie annimmt. In wiſſen⸗ 
ſchaftlicher Hinſicht überhaupt aber iſt dieſer Ausdruck zu 
tadeln, nicht eben darum, weil er zu der hier vorgetrage— 
nen mehr dynamiſchen Waͤrmetheorie nicht paßt, fondern, 
weil uͤberhaupt die Unbefangenheit, mit der wir in der Phi: 
loſophie der Natur fortſchreiten ſollen, weſentlich erfordert, 
in dem bloßen Beſchreiben der Erſcheinungen alle Aut: 
drucke zu vermeiden, welche ſtillſchweigend eine Hypotheſe 
in ſich faſſen; dergleichen Ausdruͤcke dürfen nur in den Er⸗ 
klaͤrungen der Erſcheinungen nach beſtimmten Theorie 
