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angewandt werden. Ich wiederhole die ſchon oft gemachte 
Bemerkung: wir wollen die Natur mit unbefangenem 
Sinne auffaſſen, wie ſie ſich uns darſtellt; ſie darnach 
ſchlicht und einfach beſchreiben, und wollen uns hüten, 
waͤhrend der bloßen Naturanſchauung, irgend etwas zu ſe— 
hen, das nicht an der Erſcheinungswelt ſelbſt beſteht, ſon— 
dern das uns, darin zu erblicken, von der Schule, gleich— 
ſam nach einer herkoͤmmlichen Convenienz, nach einer an— 
genommenen Etiquette, aufgedrungen wird. 
Ich will mich alſo, ſtatt des obigen (eine ſich bewe— 
gende Waͤrmematerie vorausſetzenden) Ausdrucks, des fol: 
genden bedienen: Körper, welcher als Trenner zwep⸗ 
er Maſſen deren Temperaturausgleichung ſchwach 
oder ſtark hindert. 
Nach der hier vorgetragenen (mehr dynamiſchen) 
Waͤrmetheorie waͤre ein ſogenannter beſſerer oder ſchlech— 
terer Waͤrmeleiter, ein Koͤrper, welcher, als Trenner 
zweyer Maſſen von verichiedenem mittheilenden Volumificie— 
ren (von verſchiedener Temperatur), ſich der mittelbaren 
Umſtimmung der Typen zur Waͤrmeaction an dieſen Maſſen, 
weniger oder mehr entgegenſetzen moͤchte. 
Analoge Erſcheinungen liefert auch der Mechanis— 
mus. Der harte Koͤrper A ſtoße an jenen B. Geſchieht 
der Stoß unmittelbar zwiſchen A und B, fo wird die Aus— 
gleichung der verſchiedenen Geſchwindigkeiten ohne Neben— 
hinderniß unmittelbar durch A und B ſchnell zu Stande 
gebracht; beſteht hingegen zwiſchen A und B ein Körper G, 
fo daß A das C, und das B berührt, und iſt C mehr 
weich als hart, ſo erfolgt die Ausgleichung der verſchiede— 
nen Geſchwindigkeiten von A und B mittelſt C, und das 
zwar um fo langſamer, je weicher G if. Man kann hier 
ſagen: Der Körper C fey, in dem Verhaͤltniß, als 
er weicher iſt, ein um ſo ſchlechterer Leiter der 
Geſchwindigkeit, oder (da die Geſchwindigkeit nichts 
Materielles iſt) ein gegen die Ausgleichung der Ge— 
ſchwindigkeit um fo größeres Sinderniß. Wir wol— 
len nun den Fall betrachten, wo eine duͤnne Stange A B 
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A da k B 
— Te 
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an dem einen Ende A erwärmt wird, fo daß alle Puncte 
in ihrer ganzen Länge beſtimmte Temperaturerhoͤhung erleis 
den. Das Geſetz dieſer Temperaturerhoͤhungen in den vers 
ſchiedenen Abſtaͤnden vom Puncte A ſoll hier auf Verſuche 
geſtuͤtzt und analytiſch entwickelt werden. 
Newton hat durch Verſuche dargethan, daß die Tem 
peratur eines gegebenen Koͤrpers von geringer Extenſion, 
durch einen gleichgearteten, ihn berührenden Körper von hd: 
herer Temperatur binnen einer ſehr kleinen Zeit einen Tem— 
peraturzuwachs erleide, der proportional iſt der Zeit und 
der urſpruͤnglichen Temperatur - Differenz. 
Es wird das Element dg der Stange AB, durch 
das nächſt daran liegende Element m d erwärmt, und 
zugleich durchs Element g k abgekuͤhlt; das heißt: es erlei— 
det d durch md einen poſitiven, durch g k einen negatis 
ven Temperaturzuwachs binnen dem Zeitelemente dt. 
Iſis 1823. Heft IV. 
— 
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Sey Am = x, md = gk = dx; fi ferner die 
am Ende der Zeit t im Elemente md !efteh ende Tempe 
ratur — T, folglich die zugleich in den Elementen de und 
g k beſtehenden Temperaturen = T T dT und T 
＋ 2d T T dT. Hier iſt zu merken, daß T zwar eine 
Function von t und x fen, daß aber die obigen Ausdrücke 
T und dd T ſich bloß auf die Veraͤnderlichkeit von x Des 
ziehen; daß alſo AT und dd T hier die Parttaldifferenzia— 
lien von T in Bezug auf x bedeuten; wir wollen daher 
obige in md, de, gk am Ende der Zeit t beſtehenden 
Temperaturen folgendermaaßen ausdrucken: T, ferner T. 
T T 
+ (450 dx, und T ＋ 2 (450 dx + 
(a 
d T 1 
\ (=) dx ) dx, welches wir kuͤrzer ſo bezeichnen: 
F 
Der Temperaturzuwachs binnen dem Zeitelemente dt 
im Stangenelemente ds läßt ſich folgendermaaßen ausdruͤ— 
cken mut (y = y) T mdt (y“ — 0 
AAN, NN 
ET ee 
te Erfahrungscoefficient iſt. 
— 
d x dx, worin m der conftanı 
Da aber die Stange AB mit Luft umgeben ift, wel: 
che die Stange in allen ihren Puncten unausgeſetzt abkuͤhlt, 
ohne ſelbſt an Temperatur zuzunehmen, und da der hie— 
durch im Elemente dig binnen dem Zeitelemente dt erfol— 
gende negative Temperaturzuwachs S A (te — T) dt 
iſt (wie wir ſchon da gezeigt haben, wo vom Abkuͤhlen in 
unbegrenztem Mittel die Rede war), ſo hat in dig die 
Temperatur T, dadurch, daß t und di zugenommen hat, 
5a HNA 
n, 29% 
dx TA. dt (to — T); dieſer Ausdruck, worin ts die 
beftändige Temperatur der die Stange umgebenden Luft, 
und A einen conſtanten Erfahrungscoefficienten ausdruͤcken, 
iſt alſo jener für das Partialdifferenzial der Temperatur T 
q T 
an) dt. 
- Hat einmal t jenen Werth überfchritten, daß die Tem⸗ 
peratur in jedem Elemente ds ihren Beharrungsſtand ers 
reicht hat, daß nehmlich dieſe Temperatur mit der Zeit 
: . Baar Bee: 
nicht mehr aͤndert, fo ift (Ar) Wir haben al⸗ 
fo nach dem einmal eingetretenen Beharrungsſtande m. 
das tt, 8) 0) 
um folgende Größe zugenommen S mdt 
in Bezug bloß auf t, alſo fuͤr 
d 
Wir ſind berechtigt Ge (25 dx 37 dx durch d d 
zu ſubſtituferen; wenn gleich T eine Function von t und 
* iſt, fo wird dennoch T für jene Werthe von t, wo X 
mit t ſich nicht mehr ar eine Function bloß von x; 
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