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 » La première équation n'est autre chose que celle de M. de Pambour, 

 quand on suppose 9 =: 8,. On tire de la seconde, sous sa dernière forme, 

 une conséquence remarquable : des quatre quantités qui entrent dans son 

 premier membre, F est la plus considérable, et la seule , à peu près, qui 

 influe sur les résultats, car l'influence de la pesanteur, représentée par £, 



V* 

 est négligeable, et la hauteur — -, due à la vitesse du piston, est tou- 

 jours petite. Or on voit , par cette seconde équation, que si F était nul, 

 on aurait sensiblement P, = P . 



» La différence entre la pression dans le cylindre et la pression dans 

 la chaudière, et les refroidissements qui en sont la suite, tiennent donc 

 à peu près uniquement aux frottements que la vapeur éprouve entre la 

 chaudière et le piston (i). 



» Cette quantité F ne désigne pas seulement le travail des frottement s 

 ordinaires , qui ont lieu dans un mouvement régulier ; elle comprend aussi 

 le travail des frottements extraordinaires, ordinairement appelés pertes 

 de force vive, et qui sont déterminés par le tournoiement du fluide, 

 surtout aux points où sa section d'écoulement augmente brusquement. 

 La substitution, dans le second membre de la deuxième équation, des 

 résultats des expériences faites ou à faire , peut seule fournir la valeur 

 de cette quantité F, ou plutôt du premier membre de la seconde équa- 

 tion. Mais une fois que l'on aura une table des valeurs de cette quantité 

 pour différents cas , ou plutôt une table des coefficients par lesquels il 

 faudra multiplier le carré de la vitesse du fluide à son passage par l'o- 

 rifice rétréci; pour avoir ces valeurs (les expériences connues ayant appris 

 que les frottements ordinaire et extraordinaire sont à peu près comme 

 ee carré ) , les deux équations posées ci-dessus donneront , pour toute 

 machine à établir, deux relations entre les quantités P c , V„, « , Q , 

 Pi, V, , a>,,0,. En y joignant la loi trouvée par M. Clément, pour la 

 quantité de chaleur nécessaire à la formation de vapeur (2), et la for- 

 mule donnée par MM. Dulong et Arago, pour représenter les résultats 

 de leurs expériences sur la tension de la vapeur à diverses températures, 

 on aura tout ce qu'il faut pour résoudre les questions posées au commen- 

 cement de cet extrait. » 



(1) L'auteur observe qu'une conclusion de ce genre se présente clans la théorie des 

 eaux courantes. 



(2) L'auteur se propose de prouver, dans un autre mémoire , qu'elle est beaucoup 

 plus près de la réalité que la loi donnée par Southern. 



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