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tité de chaleur qu'il contient ne varie pas. On a donc nécessairement 



9* > 9. + £=S, 



OU 



x a , — x„ < c„ (9„, — 0„). 



Si n'=n-\- dn cette inégalité devient — < c„ -v^ , ou, en intégrant de- 

 puis la température ioo degrés pour laquelle n = i : 



x„ < x, 4- / " c n e?Ô„. 



v' 100 



M. Dulong annonce, dans son rapport du 9 janvier i83a, sur les appareils 

 producteurs de vapeur de M. Séguier, avoir trouvé c, = -, et c„ < - 

 quand n > 1 . On a donc , àjortiori, 



oc„<x,-\- i(8„— îoo). 



La loi de Southern donnerait jt„ = x, + ô„ — 1 00, celle de Watt x„ = jt, : 

 la relation précédente montre que la première de ces deux lois est inadmis- 

 sible, que la seconde peut être vraie, et que, en tous cas, la réalité doit 

 être beaucoup plus près du nombre constant donné par celle-ci, que des 

 nombres variables donnés par celle-là pour valeurs de la quantité de cha- 

 leur x„. 



» Les deux équations démontrées dans le Mémoire du 8 janvier (voyez 

 le Compte rendu du même jour ) sont nécessaires, comme on l'a dit, pour 

 résoudre les questions posées, qui comprennent la détermination de la 

 pression dans la chaudière pour une résistance donnée du piston. Mais 

 lorsqu'on n'a pour objet que la détermination de la quantité d'eau à éva- 

 porer pour produire un travail donné P.cj.V, sous une résistance aussi 

 donnée P, , et lorsqu'on admet que la température se règle dans le cylindre 

 conformément à la loi de Watt, la première de ces deux équations 

 suffit. 



»En effet, elle donne, dans les machines sans détente, Q étant le poids 

 cherché de la vapeur à former en une seconde , 



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