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» Ce résultat établi, je reviens à la première partie de la courbe, 

 donnée immédiatement par les observations. Je détermine la parabole 

 qui , liant les observations inférieures , se rejoint à la droite des seize 

 dernières stations ; d'où résulte un lieu mixte qui donne la représentation 

 la plus précise de leur ensemble, et fournit par conséquent le moyen le 

 plus exact de déterminer les hauteurs des couches qui y correspondent. 

 Ces préparations faites, je passe aux applications des lois et des résultats 

 ainsi obtenus. 



» J'examine d'abord les conséquences qui s'en déduisent sur le décrois- 

 sement des températures dans l'atmosphère. Le lieu des densités et des 

 pressions étant connu, détermine en effet ce décroissement pour toute 

 la partie de l'atmosphère où l'air conserve certainement la compressibi- 

 lité et la dilatabilité uniformes que nous lui trouvons ici-bas. Arrivant 

 ainsi à la ligne droite qui unit les seize dernières observations de M. Gay- 

 Lussac, je prouve qu'une telle droite, lorsqu'elle a lieu comme celle-là 

 dans un air sensiblement sec , fait décroître la température à mesure que 

 la hauteur augmente, réciproquement à la densité de l'air; de sorte que 

 ce décroissement s'accélère suivant ce rapport, d'autant plus que les cou- 

 ches aériennes sont plus élevées. Il en a donc été ainsi dans les seize 

 dernières stations de M. Gay^Lussac , abstraction faite des écarts acciden- 

 tels que les observations de température ont pu y présenter. 



» Or ceci conduit à une conséquence très importante pour l'état des 

 températures dans les hautes régions de l'atmosphère. La droite qui unit 

 les seize plus hautes stations de M. Gay-Lussac, ne finit sans doute pas 

 précisément à la dernière; et l'on doit penser qu'elle continue encore 

 d'exister, au moins jusqu'à quelque distance, au-dessus de cette station. 

 Mais, d'une autre part, nous avons prouvé qu'elle ne peut pas se continuer 

 ainsi jusqu'à la limite de l'atmosphère, parce que celle-ci se trouverait par- 

 là beaucoup plus basse qu'elle ne l'est en réalité. Il faut donc nécessaire- 



ment, qu'à une certaine hauteur au-dessus de la couche où — = o,5, les 



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densités commencent à décroître pour les mêmes pressions, plus rapide- 

 ment qu'elles ne feraient sur la droite continuée; et cette nécessité nous 

 donne l'alternative suivante. 



»Si les lois de compressibilité et de dilatabilité qui conviennent ici-bas à 

 l'air atmosphérique sec subsistent encore à ces grandes hauteurs, où cet air 

 est en même temps très froid et très rare, il faut que quelque cause physique 

 intervienne au-dessus de la couche où la densité est o,5 pour j ralentir 



C. H. i838, i" Semestre. (T. VI, N° i4.) °^ 



