( 765) 

 la théorie de l'émission , avec une excessive vitesse, et qui n'exerce, cepen- 

 dant, aucune percussion d'un effet appréciable, sur les corps qu'il vient 

 frapper en si grande abondance ; ce qui exige que les masses, et par 

 conséquent les poids de ses particules , soient insensibles , relativement 

 aux masses et aux poids des molécules, dont sont composées les ma- 

 tières pondérables. 



» Je joins à cet extrait les principales formules qui sont contenues dans 

 le Mémoire. 



» Soient 9 et -\J, l'inclinaison et la déclinaison vraies, co l'azimut de l'axe 

 qui va de la poupe à la proue, z l'angle que fait la direction apparente 

 de la boussole avec cet axe, a et b deux constantes déterminées au dé- 

 part du vaisseau , et qui dépendent de la distribution des masses de fer , 

 que l'on suppose symétrique de part et d'autre de la section principale ; 

 on aura 



cos(^. — à) sin z -f- atangSsinz = &sin(4< — »)cosz. 



L'azimut a changeant et devenant cal , soit z' ce que deviendra l'angle z , 

 on aura de même 



cos(-! — a) sinz' + atangSsinz' = bsïn (\J> — a')cosz'. 



Par l'élimination de rttangG, entre ces deux équations, et en faisant 



on obtient cette formule , 



sin (z+z') 



lang -\> l = 



6 sin (z — z'Jcotm, — 2 sinz sinz' ' 



dont l'usage est facile à comprendre pour déterminer la déclinaison. L'une 

 des deux équations précédentes fera ensuite connaître l'inclinaison. Dans 

 le cas de o>,= 180°, on aura en particulier 



, , 2 sin z sin z' 



tang (J. — a) = - — ; rr. 



6 v Y ' sin (z -f- z ) 



» La déviation de la boussole, ou l'angle compris entre sa direction ap- 

 parente sous l'influence du fer, et sa direction naturelle , sera la différence 

 z — -v|. En la désignant par <zzr, quand la section principale du navire est 

 perpendiculaire au méridien magnétique, ou quand on a -\J. — » = go°, 

 on aura 



atangôsinzr = icosra-. 



io5.. 



