les affuts dans le tir des bouches-à-feu. 15 
Si nous posons © = 0 l'équation (10) devient : 
y — h (cos 0 — f sin 6) — 0 (a) 
Telle est la relation qui doit être satisfaite pour que la vitesse 
angulaire &@ soit nulle. 
Si notre méthode est bonne pour la mise en équation, nous 
devons obtenir la même formule pour indiquer que la percussion E 
sur l'arête antérieure d'appui de la plaque est nulle pour le 
cas où le mortier conserve ses appuis sur le sol : car les formules 
relatives aux problèmes traités aux articles T et IT, doivent 
coïncider à la limite qui les sépare. 
L'équation (8) 16 de flarticle FI est 
E h (cos 0 — f sin 6) — y 
Lu y! 
L'hypothèse E — o donne À (cos 0 — fsin 9) — y — 0 (!) 
relation de condition identique avec celle (a) 
L'équation (9) 
V X (cos 6 — f'sin 4) — y M (h + fa) 
fait voir que V est en raison inverse de M. La vitesse initiale 
du recul est retardée par la masse de la bouche-à-feu dans 
le cas du soulèvement tout comme lorsque la pièce conserve 
ses appuis sur le sol. 
La vitesse V est moins rapide lorsque 7 est plus grande. 
Ainsi la grandeur de la perpendiculaire y, qui favorise la vitesse 
angulaire ©, est contraire à celle du recul V. 
La vitesse V augmente lorsque 0 diminue : plus l'angle du 
tir est faible, plus la direction de l'axe de l'âme se rapproche 
de l'horizontale, et plus la vitesse du recul est considérable. 
Si nous supposons que le coefficient du frottement f, devient 
assez fort pour arrêter le recul, ou que ce frottement soit 
remplacé par un obstacle équivalent, comme le serait une char- 
nière à l'arête postérieure de la plaque; dans cette hypothèse 
on à la relation V — o et l'équation (12) devient 
m7 
