456 CoquiznaAT. — Percussions initiales produites sur 
eussion horizontale est très-violente et qu'elle est sensiblement égale à 
Bu 
iSli 
Il importe done que la section droite du corps d'essieu présente 
une largeur suflisante pour résister au choc horizontal FE’. 
Dans l'équation (22) 
DEA B(cos 0 — f sin 6) ï [ }y(cos 0 — {sin 0) — 7} 
u S M— fr 
plusieurs termes sont affectés du coëflicient / à la première puis- 
sance, un seul terme négatif du numérateur contient f à la seconde 
puissance : il en résulte que, Ë’ décroit quand f augmente, ou que 
la percussion horizontale sur l’essieu est d'autant plus faible que la 
résistance du frottement sur le sol est plus considérable. 
À #5. OBSERVATIONS SUR LA VITESSE ANGULAIRE @ DES ROUES. 
Considérons l'équation (16) 
je Li 
BF 
Nous voyons que @ est proportionnel à j, r et Ë, et en raison 
inverse du moment d'inertie B{° de la roue relativement à son axe. 
En d'autres termes, la vitesse angulaire initiale des roues est en 
raison directe du coëflicient f du frottement, du rayon r des roues, 
et de la percussion verticale Ë sur l’essieu : elle est inversement 
proportionnelle au moment d'inertie BF. 
Si l'une de ces trois quantités, le coëfficient f du frottement, le 
rayon » des roues ou la pereussion verticale Ë , était nulle, la vi- 
D — 
tesse @ le serait aussi. 
Lorsqu'on tire sur la glace ou sur des surfaces bien polies et bien 
graissées, le frottement est sensiblement nul, la vitesse angulaire 
l'est également, et les roues sont entrainées dans le recul avec laffüt 
tout en restant sensiblement parallèles à elles-mêmes. 
Plus la masse B des roues augmente, plus @ diminue. Les roues 
très-massives ne prennent pas aussi vite que celles légères, une vi- 
tesse de rotation à la circonférence égale à celle de translation de 
l'essieu. 
A masse égale le inoment d'inertie des roues BÉ est d'autant plus 
considérable, que la masse des roues est plus reportée vers la cir- 
