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 sí se nos da la pieza que hemos de emplear, perfectamente 

 determinada, encontraremos la máxima carga que debe so- 

 portar. 



La solución de todos estos problemas, no hay que buscar- 

 la fuera de la Mecánica general; ella nos dará todo, teniendo 

 en cuenta las fuerzas elásticas, que entran en las que podrían 

 llamarse condiciones ó ecuaciones de enlace del material em- 

 pleado. 



Parece difícil, á primera vista, la introducción de dichas 

 fuerzas y condiciones en el cálculo gráfico, pero se hace con 

 relativa facilidad sabiendo construir la figura que ha de afec- 

 tar el eje O — X de la pieza cargada, cuando quede en equi- 

 librio. Esa figura es la de la curva llamada elástica, que da, 

 desde luego, las deformaciones principales. Precisa, pues, 

 ante todo, saber construir ésta. 



En la mayor parte de los casos bastará con un polígono 

 que la envuelva y no de un gran número de lados, general- 

 mente serán suficientes cuatro, dos de ellos tangentes á la 

 curva en los apoyos. Hay veces en que se substituye la elás- 

 tica por otra funicular y bastan tres ó dos lados que la en- 

 vuelvan, según los problemas que tratemos de resolver. 



Conviene, para el objeto, sentar unos cuantos preliminares, 

 que aunque sencillos y conocidos, son el fundamento de esta 

 teoría. 



A todo sistema de fuerzas, y, por lo tanto, á la carga con- 

 siderada que puede suponerse en equilibrio con las reaccio- 

 nes de los apoyos, corresponde, como sabemos, un polígo- 

 no de intensidades (que en el caso presente tendrá todos sus 

 vértices en línea recta por suponerse aquéllas paralelas), y 

 muchos polígonos (ó curvas) funiculares, según la situación 

 que demos al polo. Esos polígonos y curvas son fáciles de 

 trazar en la generalidad de los casos prácticos, y aun de ex- 

 presar analíticamente cuanto está perfectamente conocida la 

 línea de carga. 



Ya vimos en el cálculo de intensidades que las curvas 



