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bola OsX, cuyo eje vertical pasará por el punto c. La corres- 

 pondiente á la rr\, sería en realidad la simétrica de la OsX 

 por encima del eje (*). Esta curva nos dará los momentos 

 de flexión y conviene recordar que habrá que multiplicar, 

 en cada caso, sus ordenadas, por la distancia polar que sir- 

 vió para trazarla. 



Analíticamente, la línea de carga estará representada por 

 y"^p. La expresión de un elemento diferencial de la super- 

 ficie Opp'X=pl será dy'^p x dx; por consiguiente, la 

 primera integral de la ley de carga será y'=-px ± C; mas 

 como para x = o, y'=o, también C=o; esta recta será, 

 pues, la Om. Trasladada, paralelamente á sí misma, á /'i,r', ó 



lo que es igual, dando á C el valor A^ resultará 



P ^ 

 p X — — — 



En el caso de partir de rr\, será 



I P I 

 y = -px-^-^. 



Tomando aquélla como la derivada de una curva, cuyas 

 ordenadas represetamos por y, 



dy p I 



dx 2 



é integrada nuevamente, tendríamos 

 p x^ p I X 



C, 



(*) Por ser el coeficiente angular p positivo ó negativo, según la 

 teoría de líneas, la segunda integral volverá su concavidad hacia 

 las 3; positivas ó negativas. Para r^r', como se ve, p es positiva, 

 según los convenios usuales. 



