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Último, con los pares á que equivalen los momentos existen- 

 tes en los mismos por causa del enlace de los tramos. 



No se olvide que estos pares, en Mecánica, pueden trasla- 

 darse paralelamente á sí mismos donde convenga, ó lo que 

 aquí nos interesa, que sus dos fuerzas dan siempre la misma 

 suma de momentos respecto á cualquier punto de su plano. 



Tomando el apoyo A (fig. 7) como origen, el momento de 

 flexión, para cualquier punto n distante x de A, será, como 

 sabemos, la suma de los momentos estáticos de todas las 

 fuerzas existentes entre el apoyo dicho y el punto n ó entre 

 éste y el otro apoyo B. 



n' 

 Figura 7. 



Ciñámonos á lo primero; llamemos y el momento general 

 de flexión en cualquier punto n. Ese momento, según lo ex- 

 puesto, constará en general de tres sumandos: 1.", la suma 

 de momentos de las cargas y fuerzas exteriores que actúen 

 entre Ay n, será una función de x que podremos represen- 

 tar ^or f (x); 2!\ el momento de una fuerza constante C, re- 

 acción parcial del apoyo A, que será Cx, y por último, 3.", 

 la acción constante C del par que produce el momento de 

 flexión en el apoyo; tendremos, pues, y ^f (x) + Cx -f C. 



Los signos de estos momentos dependen de los convenios. 

 Cada autor tiene los suyos, pero en nuestro concepto, lo 

 más conveniente sería seguir el que se estableció en Mecáni- 

 ca general, esto es: suponiendo como centro de giro el pun- 



