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de —f- - y', cuando la constante es cero, ó la ley de los 

 dx 



momentos de flexión, que habrá de correrse también hasta 

 que en su origen resulte para x ^ o, y - C, que es el mo- 

 mento en el origen ó constante que particulariza esa integral. 



Ya fácil sería darse cuenta de lo que son los tres términos 

 del segundo miembro del valor de y, aunque no hubiéramos 

 hecho las aclaraciones primeras, recordando solamente lo 

 expuesto en los preliminares del art. 1.° Se verá, en efecto, 

 que y ^f(x), así sola, sin constantes ó con éstas igual á 

 cero, será gráficamente la ley de los momentos estáticos, res- 

 pecto á un punto cualquiera del eje de las x, de las áreas 

 comprendidas en la ley de carga y" ^ f" (x), entre el origen 

 y el punto considerado. Ese momento no es otra cosa que 

 la suma de los de las cargas comprendidas entre los mismos 

 puntos en el tramo. Cx es, como antes, el momento, respec- 

 to al punto de que se trata, del esfuerzo cortante ó reacción 

 que por este tramo corresponde en el origen, y C el mo- 

 mento de flexión en el mismo origen. 



Llamando a„ el momento general de flexión en un punto 

 cualquiera n, \x^ y [/^ serán los que correspondan á los apo- 

 yos A, B. Sea Aí„ P el momento, respecto al punto n, de una 

 carga P; ^^ M,^ P la suma de momentos, respecto á ese mis- 

 mo punto, de todas las cargas comprendidas entre A y n.Ldi 

 ecuación general de momentos arriba puesta, transformada 

 con estas representaciones simbólicas, será: 



l.„ = ^^iW,,P+Cx + (.^ (1). 



En cada término, como dijimos, están implícitos los signos 

 que le corresponden. Partiendo de esta expresión, vamos 

 ahora á demostrar el teorema. 



Siendo la fórmula (1) general, tendremos que para x ^ o 

 dará ^,, -^- \i.j^, momento en el apoyo que sirve de origen; 



