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haciendo x =^ I, ¡j» se convertirá en el que corresponda], al 

 apoyo B. Tendremos, pues, u^ -^ S^ Mj, P -\- C / -|- [a^ , de 

 aquí 



c = 



El último término de esta expresión, ó bien, esa suma de 

 momentos de las cargas respecto al apoyo B dividido por la 

 luz del tramo, es, como sabemos, el valor absoluto de la 

 reacción que, por tales cargas, correspondería al apoyo A 

 si el tramo estuviera cortado ó apoyado simplemente. Si le 

 llamamos R y substituímos el valor de C en (1), tendremos 



^lM^P+ ^^ ^ '"-^ x~R^x+ u.^ (2). 



El primero y tercer términos del segundo miembro de esta 

 ecuación forman evidentemente el momento de flexión que 

 tendría la viga en el punto n si el tramo estuviera cortado, 

 cuya ley ó curva de momentos hemos representado en la 

 figura por la An'B; llamémosla M, y entonces la (2), que 

 representa el momento general, puede escribirse así: 



a = M - (^1±^ x~^^ = M-Y 



haciendo 



K^^í^^^x-,,, 



lo que demuestra el teorema, porque se ve, que para obte- 

 ner el momento general de flexión respecto á un punto cual- 

 quiera, hay que, como dice el enunciado, restar de la orde- 



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