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En general, la carga eléctrica en un punto M, sería una fun- 

 ción de las coordenadas de este punto, y otro tanto podre- 

 mos decir de la fuerza eléctrica que sobre él actúe, de suerte 

 que tendríamos 



c = '-c(x,y,z); f= Of{x,y,z). 



Y vamos á demostrar que ambas funciones -fe y fe son nu- 

 las, excepto en la superficie. 



Empecemos por calcular la fuerza Zf-, es un cálculo elemen- 

 tal, que casi no valía la pena el recordarlo; pero en fin, no 

 queremos dejar nada incompleto en estas conferencias, que 

 como preparación para estudios más elevados, son por hoy 

 de carácter elemental. 



Para estudiar la influencia de toda la masa eléctrica, que 

 suponemos repartida en la esfera metálica, consideremos dos 

 casos: 



1 ° Acción de una capa esférica cualquiera ab B A de 

 radio R que envuelva al punto M. 



2.° Acción de la esfera de radio r que pase por dicho 

 punto M ó k pequeñísima distancia de él. 



Para estudiar la acción de la capa esférica, haremos pasar 

 por M infinitos conos, sumamente estrechos y que terminen 

 en dicha capa esférica, prolongándose al efecto por ambos 

 lados del vértice. 



Sea M A B a b uno de estos conos, el cual determinará en 

 la expresada capa esférica dos masas muy pequeñas de elec- 

 tricidad a b y A B. 



Y lo que digamos de este cono, diríamos de todos los 

 demás. 



Pero es evidente, que las acciones de a b y A B sobre el 

 punto M son iguales y contrarias y se equilibran. 



En efecto, llamando ¡i á la masa de ^W; y ¿, / á las distan- 

 cias MA, Ma, tendremos: 



