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nadas del punto B: x ^ I, y" --^ P; por consiguiente, la deri- 

 vada ó coeficiente diferencial de la ley de esfuerzos cortantes 



es nulo: "^ ^- o; luego y' -^ constante debe ser esa ley; 



es decir, una paralela al eje de las X, á una distancia de este 

 igual á esa constante (por encima ó por debajo, según los 

 convenios), y tal constante no puede ser otra que P, puesto 

 que lo es para el punto dado de abscisa /, el cual es eviden- 

 te que debe estar comprendido en la integral. 



y = P es, pues, la ley de esfuerzos cortantes. 



De ésta, por nueva integración (*), llegaremos á una recta 

 inclinada que, si pasara por el origen, sería y - Px, ó sea 

 la Am' de coeficiente angular igual á la carga P, pero que 

 debe correrse, paralelamente á sí misma, hasta que, para 

 X = o, SQ tenga para y el valor An = P . I, que será el de la 

 constante que particulariza la integral; de modo, que la ley 

 de momentos de flexión será y ^ Px — Pl, suponiendo ne- 

 gativas las ordenadas por debajo de AB. La recta nB será la 

 ley gráfica de momentos de flexión. 



Si hubiera varias cargas, y aun con una sola, se puede 

 constituir un polígono de intensidades, «w, con un polo/?, que 

 escogeremos aquí, de modo que el primer radio pa sea ho- 

 rizontal, pero que podría ser cualquiera, el cual nos permitirá 

 la construcción del funicular. Empezando éste con AB,y si- 

 guiendo con Bn, tendremos en An el momento del sistema 

 respecto ¿l A, y en cualquier otro punto intermedio, el mo- 

 mento de flexión correspondiente será representado por la 

 ordenada comprendida entre AB y Bn. 



En la flgura hemos tomado por distancia polar 



1 . 



/7a = — X /; 

 2 



(*) Ya hemos dicho lo que entendemos por esa palabra que sul)- 

 rayamos, porque, como es natural, no puede haber integración sino 

 de una expresión diferencial. 



