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extremos y cargada para mayor generalidad de cualquier 

 modo. 



Dada la ley ó línea de carga (que omitimos puesto que no 

 hace falta para nuestro objeto) por una integración gráfica ó 

 por medio del intégrafo, pasaríamos de ella á la de esfuerzos 

 cortantes, de la cual, de un modo análogo, llegaríamos á la 

 de momentos de flexión. 



Cuando no se usa el intégrafo, se prescinde de la curva 

 intermedia que está implícita de un modo virtual, digámoslo 

 así, en el polígono de intensidades, que aquí suponemos 

 ser ato. Este, con un polo cualquiera O' á distancia H de ella, 

 nos conducirá á un polígono ó curva funicular, que no es de 

 ordinario el más á propósito, pero de él podrá deducirse (co- 

 rriendo el polo convenientemente sin variar la distancia po- 

 lar) otro que pase por los apoyos. 



Supongamos hechas esas operaciones y que esta curva 

 funicular sea la AmB{^). Sus ordenadas, multiplicadas 

 por H, darán, como sabemos, para cada punto, el momento 

 de flexión, cuando la pieza es simplemente apoyada, y en- 

 tonces son cero los momentos en los extremos. No lo son si 

 se empotran éstos y variarán los de los demás puntos porque 

 están modificados por los de signo contrario á que equivalen 

 los de empotramiento existentes en aquéllos (art. IV), como 

 necesarios para mantener la viga en la posición deseada. 



(*) Cuando se nos da la ley ó curva de momentos de flexión, por 

 derivación puede retrocederse á la de esfuerzos cortantes y descen- 

 der de ésta á la línea de carga. Esta operación inversa, analítica- 

 mente se hace con precisión. No sucede lo mismo gráficamente por 

 no existir aún aparatos dcrivadores, á causa, quizás, de no haber una 

 regla general que pueda aplicarse á todas las curvas, sin excepción, 

 para trazarles en un punto una tangente. Pero con alguna aproxima- 

 ción, y por medio de las tangentes trigonométricas de los ángulos 

 que las tangentes geométricas á la curva forman con el eje, se puede 

 descender de una curva á su derivada, como en Mecánica se pasaba 

 de la ley de espacios á la de velocidades, y de ésta á la de aceleracio- 

 nes, etc. 



