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Todos estos puntos estarán sujetos dos á dos á fuerzas re- 

 cíprocas de la forma 



mm'f{r), —mm'f{r), 



en que my m serán las masas y / (r) representará la fuerza 

 por unidad de masa en función de la distancia, fuerza que en 

 rigor será la diferencia entre la fuerza atractiva y la fuerza 

 repulsiva de que antes hablábamos. 



Y claro es, que si se fijan las condiciones iniciales, ó sean 

 las coordenadas para el tiempo cero, x, y z... y las velocida- 

 des V... de todas las masas en dicho instante inicial, si además 

 se dan las fuerzas exteriores F, suponiendo que existan, el 

 problema quedará perfectamente determinado: no habrá más 

 que escribir las ecuaciones del movimiento para cada punto 

 que serán de la forma 



d'x y \ 

 dP i 



m^y-=Y ' 



dP 



dP ! 



en que X, 7 y Z representarán las componentes de las fuerzas, 

 tanto interiores como exteriores. 



Integrando este conjunto de ecuaciones, la Física matemá- 

 tica habrá preparado la explicación mecánica del fenómeno. 



Porque de las integrales, resultarán ciertas consecuencias 

 mecánicas, que podrán interpretar, simbolizar, pudiéramos 

 decir que imitar en el orden analítico, el fenómeno de que se 

 trata, que á su modo se desarrolla y palpita en la realidad. 



Esto ha hecho ó ha procurado hacer la Física matemática, 

 al menos en gran número de sus teorías: y siguiendo la es- 



