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en que C será una constante, que dependerá de las unidades 

 que se elijan y r representará la distancia entre las dos 

 masas. 



Esta curva será una especie hipérbola, referida á sus asín- 

 totas que son los ejes: sus coordenadas son Ya y /'. Y en efec- 

 to, cuando r es muy pequeña, es decir, cuando m se acerca 

 mucho á m', la fuerza atractiva es muy grande, como se ve 

 en la ecuación, toda vez que r entra en el denominador. 



Por el contrario, cuando r es muy grande, el quebrado es 

 muy pequeño, es muy pequeño el valor de Ya, y la curva 

 tiene por asíntota al eje de la x. 



Hemos representado esta curva por trazos y la designamos 

 por A. 



Análogamente, la curva de las repulsiones podemos supo- 

 ner, puesto que sólo se trata de un ejemplo, que tiene la for- 

 ma analítica 



Yr = C 



[xp. 



en que C es una constante, u. y a' son las dos masas etéreas 

 de m y m' (y prescindimos, para simplificar, de las acciones 

 entre el éter y la materia ponderable ó la suponemos com- 

 prendida en Ya) y /2 es un exponente superior á 2. 



En la teoría de la electricidad, ó en una de sus hipótesis, 

 se supone n = 2; Mr. Briot, en la teoría de la luz, supone 

 /2 = 6; nosotros, para el objeto que nos proponemos, no ne- 

 cesitamos fijar el valor de esta constante. 



Dicha curva de las repulsiones la hemos representado por 

 un trazo lleno en la figura y por la letra R. 



Lo mismo que la curva de las atracciones tiene ésta por 

 asíntotas los ejes de las 7 y de las x: r entra en el denomi- 

 nador, su exponente es superior á 2, luego para valores muy 

 pequeños de r, crecerá indefinidamente Yr, y para valores 

 crecientes de r tenderá hacia cero» 



