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Si sobre cada ordenada tomamos, á partir del eje de las x^ 

 distancias iguales á las que hay entre ambas curvas A y R, 

 contadas tales distancias paralelamente al eje de las Y, es 

 decir EF = ef, a e = b' c', ad' = be, cuidando de llevar, 

 por ejemplo, hacia abajo las fuerzas repulsivas y hacia arri- 

 ba las atractivas, tendremos otra tercera curva Fe md' x, 

 que será la que represente las acciones efectivas entre my m 

 ó sean las diferencias entre las atracciones y las repulsiones. 



Esta curva tendrá evidentemente por asíntota en su parte 

 negativa el eje de las Y, pasará por el punto m, proyección 

 de M, y después de subir á un máximum tendrá por asínto- 

 ta el eje de las x en su parte positiva. 



La última curva Fmd'x define en cierto modo y determina 

 gráficamente los movimientos de las masas m y m bajo la 

 acción de sus mutuas fuerzas atractivas y repulsivas: en 

 nuestro caso ya hemos dicho que m está fija. 



Si el punto m se separa, por ejemplo, hasta a, siempre en 

 pequeñas excursiones, sobre dicha masa actuará una fuerza 

 igual á ad'. 



Y como corresponde á la parte positiva, será una atrac- 

 ción, de suerte que tenderá a á volver á m, según marca la 

 flecha. 



Si, por el contrario, la masa m viene ka', actuará sobre 

 ella una fuerza igual á a' e', que será repulsiva, obligando 

 también á la masa á volver á la posición de equilibrio, de 

 suerte que el equilibrio es estable. 



Y señalemos aquí de paso un hecho análogo á otro que se 

 estudia en la Mecánica astronómica. 



Los planetas describen órbitas elípticas alrededor del Sol; 

 pero si ciertas relaciones se verifican entre los parámetros 

 del movimiento, si la velocidad creciera más allá de cierto 

 límite, el planeta no describiría una elipse, sino una parábo- 

 la, y hasta una hipérbola, escapando de esta manera á la 

 atracción solar. 



Pues aquí pudiera suceder algo parecido. 



