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tidad, nunca la fuerza atractiva podrá anularla, y el móvil 

 seguirá alejándose hacia el infinito y separándose de /w' 

 como el planeta se separaba del Sol en nuestro ejemplo. 



Algo de esto sucede cuando un cuerpo líquido se reduce á 

 vapor; las moléculas, en vez del movimiento vibratorio, to- 

 man movimiento rectilíneo, como explicábamos en el ejem- 

 plo de los gases; es, por decirlo de este modo, cada trayec- 

 toria recta una rama de su hipérbola. 



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Y vamos ahora, como preparación á lo que hemos de ex- 

 plicar en seguida, á estudiar el movimiento oscilatorio de m 

 bajo la acción de ni, que continuamos suponiendo fija. 



Si separamos m de su posición, la fuerza que tiende á vol- 

 ver á dicha posición al móvil, es en cada punto la ordenada 

 de la curva md', por ejemplo, para la posición a es la fuer- 

 za ad'. 



Pero las excursiones son muy pequeñas; luego la curva 

 e md' puede ser substituida por su tangente en m, en cuya 

 hipótesis la ordenada ad', es decir la fuerza, es proporcional 

 á la distancia ma. 



Si para este caso representamos por x dicha distancia va- 

 riable ma, tendremos 



fuerza ad' ^ — ma x tangente d'ma, 

 y representando la ecuación de la curva Fe'md'x por 



y=f{r), 



tangente d'ma será precisamente la derivada de /' (r) para 

 el punto m en que r = Tq. y así 



fuerza ad' = — f (r^) x. 



Rev. Acad. Ciencias.— IV. — Marzo, 1906. 19 



