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Si m representa la masa de dicha molécula y w su veloci- 

 dad, la temperatura del gas, según aquella hipótesis, será 



Cmu', 



siendo C una constante. 



¿Sucederá lo mismo en los cuerpos sólidos y líquidos? 

 ¿Será también la temperatura en cada punto una cantidad 

 proporcional á la fuerza viva de la molécula que ocupa di- 

 cho punto, es decir, á su valor medio durante cierto tiempo? 



Nadie se atreve á afirmarlo en absoluto; pero hay una ten- 

 dencia general, y en cierto modo irresistible, á enlazar ínti- 

 mamente la fuerza viva media de cada molécula de un cuer- 

 po con la temperatura en el punto que la molécula ocupa; y 

 si no se quiere hablar de moléculas, por lo menos con la fuer- 

 za viva del elemento de masa de dicho punto. 



Sin embargo, mientras no se definan con exactitud todos 

 estos conceptos, á saber: si se trata del átomo, de la molécu- 

 la, ó de un conjunto de moléculas comprendidas en un vo- 

 lumen infinitamente pequeño; mientras no se exprese termi- 

 nantemente de qué fuerza viva se habla, la teoría partirá de 

 términos muy inciertos, y correrá peligro de ponerse en con- 

 tradicción consigo misma á cada instante. 



Fijemos aún más las ideas por el ejemplo más sencillo: el 

 de los gases. 



Supongamos en un gas uno de los elementos del mismo 

 y admitamos, que es una esfera en vibración toda ella, ó si 

 se quiere, que gira alrededor de uno de sus diámetros con 

 extraordinaria rapidez, pero que al mismo tiempo camina 

 con la velocidad de traslación, que suponía BernouUi. 



Girando la esfera sobre sí misma, es evidente que al cho- 

 car contra las paredes del recinto sólo el movimiento de tras- 

 lación será el que producirá presiones sobre la envolvente; 

 sólo esta fuerza viva, la fuerza viva de traslación, será sen- 

 sible al termómetro; sólo ella será la que exprese la tempe- 

 ratura, y sin embargo, la primera puede ser muy superior á 



