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la segunda; mas la de rotación está, por decirlo así, ence- 

 rrada en sí misma, suponemos que la esterilla no se dilata, 

 que no existe ni rozamiento ni adherencia, y por consiguien- 

 t3, para el choque, ya de unas esterillas con otras, ya con- 

 tra las paredes, ya influyendo en la dilatación de la columna 

 termométrica, en suma, para el mundo exterior en el que el 

 físico realiza sus experimentos, la esterilla de nuestro caso 

 será como un cuerpo sólido é inerte: su única acción diná- 

 mica será debida á su movimiento de traslación. 



¿Quién nos dice que no sucede algo de esto con el Ra- 

 dium y aun con las moléculas de todos los cuerpos simples 

 y compuestos? 



De suerte, que definir la fuerza viva de cada elemento, de 

 la cual dependa la temperatura, no es cosa tan fácil como á 

 primera vista pudiera creerse. 



Pero supongamos salvada esta dificultad. 



En este caso la temperatura en cada cuerpo y en cada 

 punto, suponiendo el cuerpo homogéneo, dependerá, según 

 la hipótesis que vamos bosquejando, de la fuerza viva del 

 elemento material que se considera, y de ciertos parámetros 

 que definan la constitución de cada cuerpo. 



Si llamamos a, b, c á dichos parámetros, podremos de- 

 cir, que la temperatura es una función de todos ellos y de la 

 expresada semi-fuerza viva media: 



Temperatura 



'f ía,^i 



mv 



y el equilibrio de temperaturas para dos cuerpos distintos ó 

 para dos partes de un mismo cuerpo heterogéneo, y aun para 

 dos elementos contiguos de un cuerpo homogéneo, consisti- 

 rá en la igualdad de dos funciones análogas á la anterior 



a,b,c -—--] = 'i{a,,b„c, 



