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ciones generales los valores obtenidos para las constantes, 

 serán 



X = senbt -\ ■ t, 



2b 2 



V — y' , , , v+ v' 



X = sen 0/ + - — /. 



2b 2 



Mas antes de pasar adelante debemos prevenir una obje- 

 ción. Para obtener una constante más, hemos introducido el 

 término Bf, y se podría creer que esto no era legítimo, por- 

 que hemos dicho, que x y x' eran muy pequeños y, sin em- 

 bargo, el término Bt crece sin límite con el tiempo. 



Sin embargo, tal objeción no tiene fuerza, porque los des- 

 arrollos y las ecuaciones diferenciales no se alteran porque 

 se aumenten x y x' en cualquier cantidad finita: y en efec- 

 to, en los desarrollos y en las integrales sólo entra x — x' 

 que es igual á x -}- B t — (x ~\- Bt). 



Si hemos introducido la constante B, ha sido, como diji- 

 mos antes, para tener una constante arbitraria más, y no sólo 

 esto, sino que era indispensable para tener en cuenta el mo- 

 vimiento del centro de gravedad. 



Claro es que hubiéramos podido seguir otra marcha, anu- 

 lando dicho movimiento y apreciando tan sólo el movimiento 

 relativo de los móviles, que está representado en las fórmu- 

 las por los términos en que entra sen bt. 



Estas fórmulas nos demuestran ya, que al menos para este 

 ejemplo particularísimo, el equilibrio de temperaturas supo- 

 ne igualdad en la fuerza viva media de los movimientos vi- 

 bratorios de ambas masas. 



En efecto, para la masa m del punto A, la velocidad del 

 movimiento vibratorio, es la derivada del primer término de 

 X con relación á t; ó sea 



— bcosbt, 



2b 



